Дифракция на N-щелях

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск
Дифракция на двух щелях красного лазера
Дифракция на двух и пяти щелях

Дифракция на N-щелях — это частная задача оптики, где рассматривается дифракция на нескольких щелях в непроницаемом экране.

Рассмотрим сначала математическое представление принципа Гюйгенса.

\Psi = \int_{slit} \frac{i}{r\lambda} \Psi^\prime e^{-ikr}\,dslit

Рассмотрим N щелей в экране с равными ширинами (a, \infty, 0) и расстояниями d между ними вдоль оси x′. Расстояние r от первой щели задаётся формулой:

r = z \left(1 + \frac{\left(x - x^\prime\right)^2 + y^{\prime2}}{z^2}\right)^\frac{1}{2}

Для обобщение на N щелей, заметим, что z и y остаются постоянными когда x′ сдвигается на

x_{j=0 \cdots n-1}^{\prime} = x_0^\prime - j d

Таким образом

r_j = z \left(1 + \frac{\left(x - x^\prime - j d \right)^2 + y^{\prime2}}{z^2}\right)^\frac{1}{2}

и сумма по всем N вкладам в амплитуду:

\Psi = \sum_{j=0}^{N-1} C \int_{-\frac{a}{2}}^{\frac{a}{2}} e^\frac{ikx\left(x^\prime - jd\right)}{z} e^\frac{-ik\left(x^\prime - jd\right)^2}{2z} \,dx^\prime

Замечая, что величина \frac{k\left(x^\prime -jd\right)^2}{z} мала при рассмотрении дифракции Фраунгофера, и e^\frac{-ik\left(x^\prime -jd\right)^2}{2z} \approx 1, получим:

\Psi\, = C\sum_{j=0}^{N-1} \int_{-\frac{a}{2}}^{\frac{a}{2}} e^\frac{ikx\left(x^\prime - jd\right)}{z} \,dx^\prime
= C \sum_{j=0}^{N-1} \frac{\left(e^{\frac{ikax}{2z} - \frac{ijkxd}{z}}  - e^{\frac{-ikax}{2z}-\frac{ijkxd}{z}}\right)}{\frac{2ikax}{2z}}
= C \sum_{j=0}^{N-1} e^\frac{ijkxd}{z} \frac{\left(e^\frac{ikax}{2z} - e^\frac{-ikax}{2z}\right)}{\frac{2ikax}{2z}}
= C \frac{\sin\frac{ka\sin\theta}{2}}{\frac{ka\sin\theta}{2}} \sum_{j=1}^{N-1} e^{ijkd\sin\theta}

Теперь используем следующее равенство

\sum_{j=0}^{N-1} e^{x j} = \frac{1 - e^{Nx}}{1 - e^x}.

Подставляя в наше уравнение приходим к выражению:

\Psi\, = C \frac{\sin\frac{ka\sin\theta}{2}}{\frac{ka\sin\theta}{2}}\left(\frac{1 - e^{iNkd\sin\theta}}{1 - e^{ikd\sin\theta}}\right)
= C \frac{\sin\frac{ka\sin\theta}{2}}{\frac{ka\sin\theta}{2}}\left(\frac{e^{-iNkd\frac{\sin\theta}{2}}-e^{iNkd\frac{\sin\theta}{2}}}{e^{-ikd\frac{\sin\theta}{2}}-e^{ikd\frac{\sin\theta}{2}}}\right)\left(\frac{e^{iNkd\frac{\sin\theta}{2}}}{e^{ikd\frac{\sin\theta}{2}}}\right)
= C \frac{\sin\frac{ka\sin\theta}{2}}{\frac{ka\sin\theta}{2}}\frac{\frac{e^{-iNkd \frac{\sin\theta}{2}} - e^{iNkd\frac{\sin\theta}{2}}}{2i}}{\frac{e^{-ikd\frac{\sin\theta}{2}} - e^{ikd\frac{\sin\theta}{2}}}{2i}} \left(e^{i(N-1)kd\frac{\sin\theta}{2}}\right)
= C \frac{\sin\left(\frac{ka\sin\theta}{2}\right)}{\frac{ka\sin\theta}{2}} \frac{\sin\left(\frac{Nkd\sin\theta}{2}\right)} {\sin\left(\frac{kd\sin\theta}{2}\right)}e^{i\left(N-1\right)kd\frac{\sin\theta}{2}}

поставим k в виде \frac{2\pi}{\lambda} и представляя все неосциллирующие постоянные как I_0 как в дифракции на одной щели. Помня \langle e^{ix} \Big| e^{ix}\rangle\ = e^0 = 1, получим для интенсивности света ответ:

I\left(\theta\right) = I_0 \left[ \operatorname{sinc} \left( \frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta \right) \right]^2 \cdot \left[\frac{\sin\left(\frac{N\pi d}{\lambda}\sin\theta\right)}{\sin\left(\frac{\pi d}{\lambda}\sin\theta\right)}\right]^2