Квантовая наблюдаемая

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск

Ква́нтовая наблюда́емая (наблюда́емая ква́нтовой систе́мы, иногда просто наблюда́емая) является линейным самосопряжённым оператором, действующим на сепарабельном (комплексном) гильбертовом пространстве чистых состояний квантовой системы. В интуитивном физическом понимании норма оператора наблюдаемой представляет собой наибольшую абсолютную величину измеряемого числового значения физической величины.

Иногда вместо термина «наблюдаемая» используют «динамическая величина», «физическая величина». Однако температура и время являются физическими величинами, но не являются наблюдаемыми в квантовой механике.

Тот факт, что квантовым наблюдаемым сопоставляются линейные операторы, ставит проблему связи этих математических объектов с экспериментальными данными, которые являются вещественными числами. На опыте измеряются вещественные числовые значения, соответствующие наблюдаемой в заданном состоянии. Важнейшими характеристиками распределения числовых значений на вещественной прямой являются среднее значение <A> наблюдаемой и дисперсия D(A) наблюдаемой.

Обычно постулируют, что возможные числовые значения квантовой наблюдаемой, которые могут быть измерены экспериментально, являются собственными значениями оператора этой наблюдаемой.

Говорят, что наблюдаемая A в состоянии \rho имеет точное значение, если дисперсия A равна нулю D(A)=0.

Другое определение квантовой наблюдаемой: Наблюдаемыми квантовой системы являются самосопряженные элементы C^*-алгебры.

Использование структуры C^*-алгебры позволяет сформулировать классическую механику аналогично квантовой. При этом для некоммутативных C^*-алгебр, описывающих квантовые наблюдаемые, имеет место теорема Гельфанда-Наймарка: любая C^*-алгебра может быть реализована алгеброй ограниченных операторов, действующих в некотором гильбертовом пространстве. Для коммутативных C^*-алгебр, описывающих классические наблюдаемые, имеем следующую теорему: всякая коммутативная C^*-алгебра M изоморфна алгебре непрерывных функций, заданных на компактном множестве максимальных идеалов алгебры M.

В квантовой механике часто постулируется следующее утверждение. Каждой паре наблюдаемых A и B соответствует наблюдаемая C, устанавливающая нижнюю грань одновременной (для одного и того же состояния) измеримости A и B, в том смысле, что D(A) D(B) \ge <C>^2, где D(A) — дисперсия наблюдаемой, равная <A^2> - <A>^2. Это утверждение, называемое принципом неопределенности, выполняется автоматически, если A и B являются самосопряженными элементами C^*-алгебры. При этом принцип неопределенности принимает свою обычную форму, где C=i[A,B].

Понятия квантовой наблюдаемой и квантового состояния являются дополнительными, дуальными. Эта дуальность связана с тем, что в опыте определяются лишь средние значения наблюдаемых, а в это понятие входит и понятие наблюдаемой, и понятие состояния.

Если эволюция квантовой системы во времени полностью характеризуется ее гамильтонианом, то уравнением эволюции наблюдаемой является уравнение Гейзенберга. Уравнение Гейзенберга описывает изменение квантовой наблюдаемой гамильтоновой системы с течением времени.

Отметим, что в классической механике наблюдаемой называется вещественная гладкая функция, определенная на гладком вещественном многообразии, описывающем чистые состояния классической системы.

Между классическими и квантовыми наблюдаемыми существует взаимосвязь. Обычно полагают, что задать процедуру квантования означает установить правило, согласно которому каждой наблюдаемой классической системы, то есть функции на гладком многообразии, ставится в соответствие некоторая квантовая наблюдаемая. В квантовой механике наблюдаемыми считаются операторы в гильбертовом пространстве. В качестве гильбертова пространства обычно выбирают комплексное бесконечномерное сепарабельное гильбертово пространство. Сама функция, соответствующая данному оператору, при этом называется символом оператора.

См. также[править | править исходный текст]

Литература[править | править исходный текст]

  • Березин Ф. А., Шубин М. А., «Уравнение Шредингера» М.: МГУ, 1983. 392с.
  • Бом Д. «Квантовая механика: основы и приложения» пер с англ. М.: Мир, 1990. — 720с.
  • Брателли У., Робинсон Д. «Операторные алгебры и квантовая статистическая механика» М.: Мир, 1982. — 512с.
  • Джет Неструев, «Гладкие многообразия и наблюдаемые» М.: МЦНМО, 2000. 300с.
  • Фадеев Л. Д., Якубовский О. А. «Лекции по квантовой механике для студентов-математиков» Л.: Изд-во ЛГУ, 1980. — 200с.
  • Эмх Ж. «Алгебраические методы в статистической механике и квантовой теории поля» М.: Мир, 1976. 424с.