Метрика пространства-времени

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск
Схематическая двумерная иллюстрация искривления пространства-времени возле массивного тела

Метрика пространства-времени4-тензор, который определяет свойства пространства-времени в общей теории относительности.

Как правило, обозначается символом  g_{ij} .

В инерциальной системе отсчёта матрица метрического тензора пространства-времени имеет вид

 \hat{g} =  \left( \begin{matrix} 1 & 0 & 0 & 0 \\ 
0 & -1 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & -1 & 0 \\ 0 & 0 & 0 & -1 \end{matrix} \right)    .

В неинерциальных системах отсчёта вид метрики пространства-времени изменяется и в общем зависит от точки пространства и момента времени.

Метрика пространства-времени задаёт искривление пространства, которое ощущает наблюдатель, который движется с ускорением. Так как, исходя из принципа эквивалентности, наблюдатель никаким образом не может отличить неинерционность связанной с ним системы отсчёта от гравитационного поля, метрика пространства-времени определяет также искривление пространства в поле массивных тел.

Пространственно-временной интервал выражается через метрику пространства-времени формулой

 ds^2 = g_{ij} dx^i dx^j \, .

Так как метрика задаёт превращения координат, то её называют также метрическим тензором.

Метрика пространства-времени используется для установления связи между ковариантными и контравариантными записями любого 4-вектора

 A_i = g_{ij}A^j \, .

Свойства[править | править исходный текст]

Метрический тензор симметричный относительно своих индексов, то есть  g_{ij} = g_{ji} . Это видно из общей формулы для квадрата дифференциала пространственно-временного интервала. Детерминант метрики пространства-времени, который обозначается через g, отрицательный.

Контравариантная форма метрического тензора связана с ковариантной с помощью полностью антисимметрического тензора четвёртого порядка

 E^{ijkl} = \frac{1}{\sqrt{-g}} e^{ijkl} \,,

где  e^{ijkl} — обычный полностью антисимметрический тензор, определённый в инерционной системе отсчёта, то есть тензор, компоненты которого равны 1 или -1 и меняют знак при перестановке каких-либо двух индексов.

Таким образом

 g^{ij} = \frac{1}{\sqrt{-g}} e^{ijkl} g_{kl} \,

Метрический тензор, как и какой-либо симметрический тензор, возможно выбором системы отсчёта свести к диагональному виду. Однако эта операция справедлива только к определённой точке пространства-времени и, в общем случае, не может быть проведена для всего пространства-времени.

Собственное время[править | править исходный текст]

Квадрат дифференциала пространственно-временного интервала для одной пространственной точки равен

 ds^2 = g_{00} (dx^0)^2 = c^2 d\tau^2 ,

где с — скорость света в вакууме.

Величину

 \tau = \frac{1}{c}\int\sqrt{g_{00}} dx^0

называют собственным временем для данной точки пространства.

Пространственный интервал[править | править исходный текст]

Квадрат расстояния между двумя бесконечно близкими точками задаётся формулой

 dl^2 = \gamma_{\alpha\beta}dx^\alpha dx^\beta = \left( - g_{\alpha\beta} + \frac{g_{\alpha 0} g_{0\beta}}{g_{00}} \right) dx^\alpha dx^\beta

Греческие индексы используются тогда, когда суммирование ведётся лишь по пространственным координатам. Тензор  \gamma_{\alpha\beta} есть метрическим тензором для трёхмерного пространства.

Интегрировать определённое таким образом расстояние нельзя, так как результат зависел бы от мировой линии, по которой бы велось интегрирование. Таким образом, в общей теории относительности понятия расстояния между далёкими объектами в трёхмерном пространстве теряет смысл. Единое исключение — ситуация, в которой метрический тензор g_{ij} не зависит от времени.

См. также[править | править исходный текст]

Внешние ссылки[править | править исходный текст]