Пи-теорема

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск

\pi-теорема — основополагающая теорема анализа размерностей. Теорема утверждает, что если имеется зависимость между n физическими величинами, не меняющая своего вида при изменении масштабов единиц в некотором классе систем единиц, то она эквивалентна зависимости между, вообще говоря, меньшим числом p=n-k безразмерных величин, где k — наибольшее число величин с независимыми размерностями среди исходных n величин. \pi-теорема позволяет установить общую структуру зависимости, вытекающую только лишь из требования инвариантности физической зависимости при изменении масштабов единиц, даже если конкретный вид зависимости между исходными величинами неизвестен.

Варианты названия[править | править вики-текст]

В русскоязычной литературе по теории размерностей и моделированию обычно используется название \pi-теорема (Π-теорема, пи-теорема)[1][2][3][4], происходящее от традиционного обозначения безразмерных комбинаций с помощью (прописной или строчной) греческой буквы «\pi». В англоязычной литературе теорему обычно связывают с именем БакингемаBuckingham π theorem»), а во франкоязычной — с именем Ваши́ («Théorème de Vaschy-Buckingham»).

Историческая справка[править | править вики-текст]

По-видимому, впервые \pi-теорема была доказана Ж.Бертраном[5] в 1878 г. Бертран рассматривает частные примеры задач из электродинамики и теории теплопроводности, однако его изложение содержит в отчетливом виде все основные идеи современного доказательства \pi-теоремы, а также ясное указание на применение \pi-теоремы для моделирования физических явлений. Широкую известность методика применения \pi-теоремы («the method of dimensions») получила благодаря работам Рэлея (первое применение \pi-теоремы в общем виде[6] к зависимости падения давления в трубопроводе от определяющих параметров относится, вероятно, к 1892 г.[7], эвристическое доказательство с использованием разложения в степенной ряд — к 1894 г.[8]).

Формальное обобщение \pi-теоремы на случай произвольного числа величин было впервые сформулировано Ваши́ в 1892 г.[9], а позже и, по-видимому, независимо — А. Федерманом[10], Д.Рябушинским[11] в 1911 г. и Бакингемом[12] в 1914 г. Впоследствии \pi-теорема обобщена[источник не указан 844 дня] Германом Вейлем в 1926 г.

Формулировка \pi-теоремы[править | править вики-текст]

Для простоты ниже приводится формулировка для положительных величин q_i.

Предположим, что имеется зависимость между n физическими величинами q_1, q_2, \ldots, q_n:

f(q_1,q_2,\ldots,q_n)=0,

вид которой не меняется при изменении масштабов единиц в выбранном классе систем единиц (например, если используется класс систем единиц LMT, то вид функции f не меняется при любых изменениях эталонов длины, времени и массы, скажем при переходе от измерений в килограммах, метрах и секундах к измерениям в фунтах, дюймах и часах).

Выберем среди аргументов функции наибольшую совокупность величин с независимыми размерностями (такой выбор можно, вообще говоря, производить различными способами). Тогда если число величин с независимыми размерностями обозначено k и они занумерованы индексами 1, 2, \ldots, k (в противном случае их можно перенумеровать), то исходная зависимость f эквивалентна зависимости между p=n-k безразмерными величинами \pi_1, \pi_2, \ldots, \pi_p:

F(\pi_1,\pi_2,\ldots,\pi_p)=0,

где \pi_i — безразмерные комбинации, полученные из оставшихся исходных величин q_{k+1}, q_{k+2}, \ldots, q_n делением на выбранные величины в соответствующих степенях:

\pi_1=\frac{q_{k+1}}{q_1^a\cdot q_2^b\times \ldots\times q_k^z},

\ldots,

\pi_p=\frac{q_n}{q_1^A\cdot q_2^B\times \ldots\times q_k^Z}

(безразмерные комбинации всегда существуют потому, что q_1, q_2, \ldots, q_k — совокупность размерно-независимых величин наибольшего размера, и при добавлении к ним ещё одной величины получается совокупность с зависимыми размерностями).

Доказательство[править | править вики-текст]

Доказательство пи-теоремы очень простое. Исходную зависимость f между q_1, q_2, \ldots, q_n можно рассматривать как некоторую зависимость между q_1, q_2, \ldots, q_k и \pi_1, \pi_2, \ldots, \pi_p:

\Phi(q_1, q_2, \ldots, q_k, \pi_1, \pi_2, \ldots, \pi_p)=0,

причем вид функции \Phi также не меняется при изменении масштабов единиц. Остается заметить, что в силу размерной независимости величин q_1, q_2, \ldots, q_k всегда можно выбрать такой масштаб единиц, что эти величины станут равными единице, в то время как \pi_1, \pi_2, \ldots, \pi_p, будучи безразмерными комбинациями, своих значений не изменят, поэтому при так выбранном масштабе единиц, а значит, в силу инвариантности, и в любой системе единиц, функция \Phi фактически зависит только от \pi_i:

\Phi(1, 1, \ldots, 1, \pi_1, \pi_2, \ldots, \pi_p)\equiv H(\pi_1, \pi_2, \ldots, \pi_p)=0.


Частные случаи[править | править вики-текст]

Применение к уравнению, разрешенному относительно одной величины[править | править вики-текст]

Часто используется вариант \pi-теоремы для функциональной зависимости одной физической величины q от нескольких других q_1, q_2, \ldots, q_n:

q=f(q_1,q_2,\ldots,q_n).

В этом случае \pi-теорема утверждает, что зависимость эквивалентна связи

\pi=F(\pi_1,\pi_2,\ldots,\pi_p),

где

\pi=\frac{q}{q_1^\alpha\cdot q_2^\beta\times \ldots\times q_k^\omega},

а \pi_i определяются так же, как и выше.

Случай, когда пи-теорема дает вид зависимости с точностью до множителя[править | править вики-текст]

В одном важном частном случае, когда в зависимости

q=f(q_1,q_2,\ldots,q_n)

все аргументы имеют независимые размерности, применение \pi-теоремы дает

\pi=\frac{q}{q_1^\alpha\cdot q_2^\beta\times \ldots\times q_k^\omega}=\text{const},

то есть вид функциональной зависимости определяется с точностью до константы. Значение константы методами теории размерностей не определяется, и для ее нахождения нужно использовать экспериментальные или другие теоретические методы.

Замечания о применении \pi-теоремы[править | править вики-текст]

  • Выбор аргументов с независимыми размерностями, вообще говоря, можно делать различными способами, в результате чего при применении \pi-теоремы формально могут получаться разные выражения. Однако на самом деле получающиеся результаты эквивалентны, и из одной формы записи можно получить другую путем перехода к комбинациям безразмерных параметров.
  • В формулировке \pi-теоремы требование инвариантности зависимости является важным. Если, например, при работе в Международной системе единиц (СИ) в эксперименте была получена зависимость пути s, пройденного падающим телом, от времени t
s=\frac{9{,}81\cdot t^2}{2},
то в таком виде она не удовлетворяет условиям пи-теоремы.

Применение \pi-теоремы для физического моделирования[править | править вики-текст]

\pi-теорема применяется для физического моделирования различных явлений в аэродинамике, гидродинамике, теории упругости, теории колебаний. Моделирование основано на том, что если для двух природных процессов («модельного» и «натурного», например для потока воздуха вокруг модели самолета в аэродинамической трубе и потока воздуха вокруг реального самолета) безразмерные аргументы (их называют критерии подобия) в зависимости

\pi=F(\pi_1,\pi_2,\ldots,\pi_p)

совпадают, что может быть осуществлено за счет специального выбора параметров «модельного» объекта, то и безразмерные значения функции \pi также совпадают. Это позволяет «пересчитывать» размерные экспериментальные значения параметров от «модельного» объекта к «натурному» даже если вид функции F неизвестен. Если совпадения всех критериев подобия для «модельного» и «натурного» объектов достичь невозможно, то часто прибегают к приближенному моделированию, когда достигается подобие только по критериям, отражающим влияние наиболее существенных факторов, тогда как влияние второстепенных факторов учитывается приближенно на основе дополнительных соображений (не следующих из теории размерностей).

Примеры применения \pi-теоремы[править | править вики-текст]

  • Частота колебаний колокола
Излучение звука колоколом происходит в результате его собственных колебаний, которые могут описываться в рамках линейной теории упругости. Частота f издаваемого звука зависит от плотности \rho, модуля Юнга E и коэффициента Пуассона \nu металла, из которого сделан колокол, и от конечного числа геометрических размеров l_1, l_2, \ldots, l_N колокола:
f=F(\rho,E,\nu,l_1,l_2,\ldots,l_N).
Если используется класс систем единиц LMT, то в качестве величин с независимыми размерностями можно, например, выбрать \rho, E и l_1 (выбранные величины, входящие в максимальную размерно-независимую подсистему, подчеркнуты):
f=F(\underline{\rho},\underline{E_\text{ }},\nu,\underline{l_1},l_2,\ldots,l_N),
и применение \pi-теоремы даёт
\frac{f l_1}{\sqrt{E/\rho}}=G\left(\nu,\frac{l_2}{l_1},\frac{l_3}{l_1},\ldots,\frac{l_N}{l_1}\right).
Если имеются два геометрически подобных колокола из одного и того же материала, то для них аргументы функции G совпадают, поэтому отношение их частот обратно пропорционально отношению их размеров (или обратно пропорционально кубическому корню из отношения их масс). Эта закономерность подтверждается экспериментально[13].
Отметим, что если бы в качестве величин с независимыми размерностями были выбраны другие величины, например \rho, E и l_2, то применение \pi-теоремы дало бы формально другой результат
\frac{f l_2}{\sqrt{E/\rho}}=H\left(\nu,\frac{l_1}{l_2},\frac{l_3}{l_2},\ldots,\frac{l_N}{l_2}\right),
но получаемые выводы остались бы, естественно, теми же.
  • Сопротивление при медленном движении шара в вязкой жидкости
При медленном (при малых числах Рейнольдса) стационарном движении сферы в вязкой жидкости величина силы сопротивления F зависит от вязкости жидкости \mu, а также от скорости V и радиуса R сферы (плотность жидкости не входит в число определяющих параметров, так как при малых скоростях влияние инерции жидкости пренебрежимо мало). Применяя к зависимости
F=f(\mu,V,R)
пи-теорему, получаем
\frac{F}{\mu V R}=\text{const},
т.е. в этой задаче сила сопротивления находится с точностью до константы. Значение константы из соображений размерности не находится (решение соответствующей гидродинамической задачи даёт для константы значение 6\pi, которое подтверждается экспериментально).

См. также[править | править вики-текст]

Ссылки[править | править вики-текст]

Примечания[править | править вики-текст]

  1. Баренблатт Г. И. Подобие, автомодельность, промежуточная асимптотика. Теория и приложения к геофизической гидродинамике. — Л.: Гидрометеоиздат, 1978. — С. 25. — 208 с.
  2. Седов Л. И. Методы подобия и размерности в механике. — М.: Наука, 1981. — С. 31. — 448 с.
  3. Бриджмен П. Анализ размерностей. — Ижевск: РХД, 2001. — С. 45. — 148 с.
  4. Хантли Г. Анализ размерностей. — М.: Мир, 1970. — С. 6. — 176 с. (предисловие к русскому изданию)
  5. Bertrand J. Sur l'homogénété dans les formules de physique // Comptes rendus. — 1878. — Т. 86. — № 15. — С. 916-920.
  6. Когда после применения \pi-теоремы возникает произвольная функция от безразмерных комбинаций.
  7. Rayleigh On the question of the stability of the flow of liquids // Philosophical magazine. — 1892. — Т. 34. — С. 59-70.
  8. Стретт Дж. В. (лорд Рэлей) Теория звука. — М.: ГИТТЛ, 1955. — Т. 2. — С. 348. — 476 с.
  9. Vaschy A. Sur les lois de similitude en physique // Annales Télégraphiques. — 1892. — Т. 19. — С. 25–28. Цитаты из статьи Ваши с формулировкой \pi-теоремы приводятся в статье: Macagno E. O. Historico-critical review of dimensional analysis // Journal of the Franklin Institute. — 1971. — В. 6. — Т. 292. — С. 391-402.
  10. Федерман А. О некоторых общих методах интегрирования уравнений с частными производными первого порядка // Известия Санкт-Петербургского политехнического института императора Петра Великого. Отдел техники, естествознания и математики. — 1911. — В. 1. — Т. 16. — С. 97-155.
  11. Riabouchinsky D. Мéthode des variables de dimension zéro et son application en aérodynamique // L’Aérophile. — 1911. — С. 407–408.
  12. Buckingham E. On physically similar systems: illustrations of the use of dimensional equations // Physical Review. — 1914. — Т. 4. — № 4. — С. 345-376.
  13. Пухначёв Ю. Рассеяние, затухание, рефракция — три ключа к разгадке парадокса // Наука и жизнь. — 1983. — № 2. — С. 117–118.