Представление взаимодействия

Квантовая механика

$\Delta x\cdot\Delta p_x \geqslant \frac{\hbar}{2}$

Принцип неопределённости

Введение Математические основы

Основа Классическая механика · Постоянная Планка · Интерференция · Бра и кет · Гамильтониан Фундаментальные понятия Квантовое состояние · Квантовая наблюдаемая · Волновая функция · Квантовая суперпозиция · Квантовая запутанность · Смешанное состояние · Измерение · Неопределённость · Принцип Паули · Дуализм · Декогеренция · Теорема Эренфеста · Туннельный эффект Эксперименты Опыт Дэвиссона — Джермера · Опыт Поппера · Опыт Штерна — Герлаха · Опыт Юнга · Проверка неравенств Белла · Фотоэффект · Эффект Комптона Формулировки Представление Шрёдингера · Представление Гейзенберга · Представление взаимодействия · Матричная квантовая механика · Интегралы по траекториям · Диаграммы Фейнмана Уравнения Уравнение Шрёдингера · Уравнение Паули · Уравнение Клейна — Гордона · Уравнение Дирака · Уравнение фон Неймана · Уравнение Блоха · Уравнение Линдблада · Уравнение Гейзенберга Интерпретации Копенгагенская · Теория скрытых параметров · Многомировая Развитие теории Квантовая теория поля · Квантовая электродинамика · Теория Глэшоу — Вайнберга — Салама · Квантовая хромодинамика · Стандартная модель · Квантовая гравитация Сложные темы Квантовая теория поля · Квантовая гравитация · Теория всего Известные учёные Планк · Эйнштейн · Шрёдингер · Гейзенберг · Йордан · Бор · Паули · Дирак · Фок · Борн · де Бройль · Ландау · Фейнман · Бом · Эверетт

См. также: Портал:Физика

Представление взаимодействия (представление Дирака) — один из способов описания квантовомеханических явлений, предложенный П. Дираком в 1927 году.

Запишем уравнение Шрёдингера в виде:

$i\hbar\frac{\partial \psi_S(t)}{\partial t}=\left(\hat{H}_0+\hat{H}_{int,S}\right)\psi_S(t)$,

где

• $\hat{H}_0$ — гамильтониан невзаимодействующих полей (частиц);
• $\hat{H}_{int,S}$ — гамильтониан взаимодействия в представлении Шрёдингера.

Введём вектор состояния:

$\psi_I(t)=e^\frac{i\hat{H}_0 t}{\hbar}\psi_S(t)$

Тогда любой оператор можно записать в виде:

$\hat{A}_I(t)=e^\frac{i\hat{H}_0 t}{\hbar}\hat{A}_S(t)e^{-\frac{i\hat{H}_0 t}{\hbar}}$

Таким образом, в представлении взаимодействия уравнение Шрёдингера примет вид:

$i\hbar\frac{\partial \psi_I(t)}{\partial t}=\hat{H}_{int,I}\psi_I(t)$

См. также

• Представление Шрёдингера
• Представление Гейзенберга

Литература

• Взаимодействия представление — статья из Физической энциклопедии