Реактивное сопротивление

Реакти́вное сопротивле́ние — электрическое сопротивление, обусловленное передачей энергии переменным током электрическому или магнитному полю (и обратно).

Реактивное сопротивление определяет мнимую часть импеданса:

$Z = R + jX \,$, где $Z \,$ — импеданс, $R \,$ — величина активного сопротивления, $X\,$ — величина реактивного сопротивления, $j\,$ — мнимая единица.

В зависимости от знака величины $X \,$ какого-либо элемента электрической цепи говорят о трёх случаях:

• $X > 0 \,$ — элемент проявляет свойства индуктивности.
• $X = 0 \,$ — элемент имеет чисто активное сопротивление.
• $X < 0 \,$ — элемент проявляет ёмкостные свойства.

Величина реактивного сопротивления может быть выражена через величины индуктивного и ёмкостного сопротивлений:

$X = X_L - X_C \,$

Индуктивное сопротивление ($X_L\,$) обусловлено возникновением ЭДС самоиндукции в элементе электрической цепи. Изменение тока и, как следствие, изменение его магнитного поля вызывает препятствующее изменению этого тока ЭДС самоиндукции. Величина индуктивного сопротивления зависит от индуктивности $L\,$элемента и частоты $\omega\,$ протекающего тока:

$X_L = \omega L = 2\pi f L \,\!$

Ёмкостное сопротивление ($X_C\,$). Величина ёмкостного сопротивления зависит от ёмкости элемента $C\,$ и также частоты протекающего тока $f\,$:

$X_C = \frac {1} {\omega C} = \frac {1} {2\pi f C} \,$

Здесь $\omega \,$ — циклическая частота, равная $2\pi f\,$.

Прямая и обратная зависимость этих сопротивлений от частоты тока $f \,$ приводит к тому, что с увеличением частоты всё бо́льшую роль начинает играть индуктивное сопротивление и всё меньшую ёмкостное.