Уравнение Рариты — Швингера

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск

Уравнение Рариты — Швингера — дифференциальное уравнение, описывающее частицы со спином 3/2. Оно было получено Раритой и Швингером в 1941 году.[1]

Уравнение имеет вид:

 \hbar\epsilon^{\mu \nu \rho \sigma} \gamma^5 \gamma_\nu \partial_\rho \psi_\sigma + mc\psi^\mu = 0

либо, в натуральных единицах:

\epsilon^{\mu \nu \rho \sigma} \gamma^5 \gamma_\nu \partial_\rho \psi_\sigma + m\psi^\mu = 0

где:

Уравнение Рариты—Швингера может быть получено из уравнения Эйлера — Лагранжа с плотностью лагранжиана:

\mathcal{L}=\frac{1}{2} \epsilon^{\mu \nu \rho \sigma} \bar{\psi}_\mu \gamma^5 \gamma_\nu \partial_\rho \psi_\sigma - m \bar{\psi}_\mu \psi^\mu

Примечания[править | править исходный текст]

  1. W. Rarita, J. Schwinger On a Theory of Particles with Half-Integral Spin (англ.) // Phys. Rev.. — 1941. — Т. 60. — № 1. — С. 61. — DOI:10.1103/PhysRev.60.61