Просмотр кода страницы Теория скрытых параметров

{{Квантовая механика}}
'''Теории скрытых параметров''' — в [[Квантовая механика|квантовой механике]] [[Теория|теории]], предложенные для решения проблемы [[Измерение (квантовая механика)|квантовомеханического измерения]] путём ввода гипотетических внутренних параметров, присущих измеряемым системам (например, частицам). Значения таких параметров не могут быть измерены экспериментально (в частности, они не влияют на собственные значения энергии системы), но определяют результат измерения других параметров системы, описываемых в квантовой механике [[Волновая функция|волновыми функциями]] и/или [[Квантовое состояние|векторами состояния]].

Если бы скрытые параметры существовали и не оказывали никакого влияния на энергию и динамику системы, то они проявлялись бы в [[Симметрия (физика)|симметрии]] волновых функций. Уже существование тождественных частиц и сложных систем (например, наблюдение вращательного спектра молекул с двумя одинаковыми ядрами показывает, что их ядра совершенно тождественны) показывает, что такие скрытые параметры не могут привести к каким-либо наблюдаемым следствиям<ref>''[[Бете, Ханс|Бете Г.]]'' Квантовая механика. — М.: Мир, 1965. — C. 32-34</ref>.

Выдвинуты различные типы теорий скрытых параметров. Исторически первой и наиболее известной из них является [[теория де Бройля — Бома]]. Появление этой теории стимулировало появление ряда модификаций теоремы Неймана.{{sfn|Холево|с=20|1985}}

[[Эйнштейн, Альберт|Альберт Эйнштейн]] возражал против фундаментального вероятностного характера квантовой механики<ref>Переписка Борна — [[Эйнштейн, Альберт|Эйнштейна]]: переписка между Альбертом Эйнштейном и Максом и Хедвиг Борнами в 1916—1955 годах с комментариями [[Борн, Макс|Макса Борна]]. — Макмиллан, 1971. — С. 158., (Личное письмо Эйнштейна Максу Борну, 3 марта 1947 г.: «Я, конечно, признаю, что в статистическом подходе есть значительная доля обоснованности, которую вы первыми чётко осознали по мере необходимости, учитывая рамки существующего формализма. Я не могу серьёзно верить в это, потому что теория не может быть примирена с идеей, что физика должна отображать реальность во времени и пространстве, свободную от жутких действий на расстоянии … Я совершенно убежден, что кто-то в конце концов придумает теорию, чьи объекты, связанные законами, не являются вероятностями, а считаются фактами, которые до недавнего времени считались само собой разумеющимися».)</ref>. Его известная фраза гласит: «Я убежден, что Бог не играет в кости»<ref>Частная переписка с Максом Борном, 4 декабря 1926, [http://alberteinstein.info/vufind1/Record/EAR000038009 Albert Einstein Archives] {{Wayback|url=http://alberteinstein.info/vufind1/Record/EAR000038009 |date=20131213230148 }} reel 8, item 180</ref>. Эйнштейн, [[Подольский, Борис Яковлевич|Подольский]] и [[Розен, Натан|Розен]] утверждали, что квантовая механика является неполным описанием реальности<ref name="EPR">{{статья |заглавие=Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete? |издание=[[Physical Review]] |том=47 |номер=10 |страницы=777—780 |doi=10.1103/PhysRev.47.777 |bibcode=1935PhRv...47..777E |язык=en |тип=journal |автор=A.; Einstein |год=1935}}</ref><ref>«Спор о том, является ли квантовая механика полной теорией и вероятности имеют неэпистемологический характер (т. е. природа внутренне вероятностна), или же это статистическая аппроксимация детерминированной теории, и вероятности обусловлены нашим незнанием некоторых параметров (т. е. они эпистемологичны), относится к основанию самой теории». См: arXiv: quant-ph/0701071v1 12 Jan 2007</ref>. [[Неравенства Белла|Теорема Белла]] позже предположит, что невозможны {{нп4|Теория локальных скрытых параметров|локальные скрытые переменные|4=Local hidden-variable theory}} (способ найти полное описание реальности) определённых типов либо что они развиваются нелокально. Известной нелокальной теорией является теория де Бройля — Бома.

== Предпосылки ==
Согласно [[Копенгагенская интерпретация|копенгагенской интерпретации]], квантовая механика является недетерминированной теорией, то есть, как правило, она не может с уверенностью предсказать результат какого-либо измерения. Вместо этого она указывает вероятности результатов измерений, которые ограничены [[Принцип неопределённости|принципом неопределенности]]. Возникает вопрос, существует ли скрытая за квантовой механикой какая-то более глубокая реальность, описываемая более фундаментальной теорией, которая всегда может с уверенностью предсказать результат каждого измерения: т.е. при известных точных свойствах каждой субатомной частицы, можно было бы точно смоделировать всю систему с помощью [[Детерминизм|детерминированной]] физики, аналогичной классической физике.

Другими словами, можно предположить, что стандартная интерпретация квантовой механики является неполным описанием природы. Обозначение параметров как нижележащих "скрытых" параметров зависит от уровня физического описания (например, "если газ описывается с точки зрения температуры, давления и объема, то скорости отдельных атомов в газе будут скрытыми параметрами"<ref>{{статья |заглавие=Social influences on quantum mechanics?-I |издание=The Mathematical Intelligencer |том=23 |номер=4 |страницы=15—17 |doi=10.1007/BF03024596 |ссылка=http://www.springerlink.com/content/78220024k1634511/ |язык=en |автор=[[Marjorie Senechal|Senechal M]], Cronin J. |год=2001 }}{{Недоступная ссылка|date=Февраль 2020 |bot=InternetArchiveBot }}</ref>). Физики, поддерживающие теорию де Бройля — Бома, утверждают, что в основе наблюдаемой вероятностной природы Вселенной лежит детерминистическая объективная основа (свойство) - скрытые параметры. Однако другие считают, что в квантовой механике нет никакой более глубокой детерминированной реальности.

Отсутствие своего рода [[Реализм (философия)|реализма]] (понимаемого здесь как утверждение независимого существования и эволюции физических величин, таких как положение или импульс, без процесса измерения) имеет решающее значение в копенгагенской интерпретации. С другой стороны, реалистичные интерпретации (которые уже были в определенной степени включены в физику [[Фейнман, Ричард|Фейнмана]]<ref>Отдельные [[Диаграммы Фейнмана|диаграммы]] часто разбиты на несколько частей, что может происходить за пределами наблюдения; только диаграмма в целом описывает наблюдаемое событие.</ref>) предполагают, что частицы имеют определенные траектории. При таком взгляде эти траектории {{нп4|почти всегда|4=Almost all}} будут непрерывными, что следует как из конечности воспринимаемой скорости света ("скачков" лучше избегать), так и, что более важно, из принципа наименьшего действия, как [[Формулировка квантовой теории через интегралы по траекториям|выводится в квантовой физике]] Дираком. Но непрерывное движение, в соответствии с [[Непрерывное отображение|математическим определением]], подразумевает детерминированное движение для ряда временных параметров;<ref>Для каждого подмножества точек в пределах диапазона значение для каждого аргумента из подмножества будет определяться точками в окрестности. Таким образом, в целом эволюция во времени может быть описана (для конкретного временного интервала) как функция, например, линейная или дуговая. См. [[Непрерывная функция]]</ref> и, таким образом, реализм в современной физике является еще одной причиной для поиска (по крайней мере, определенного ограниченного) детерминизма и, следовательно, теории скрытых параметров (особенно, что такая теория существует: см. [[Теория де Бройля — Бома|Интерпретацию де Бройля – Бома]] ).

Хотя для физиков, ищущих теории скрытых параметров, изначально основной мотивацией был детерминизм. Недетерминированные теории, пытающиеся объяснить, как выглядит предполагаемая реальность, лежащая в основе формализма квантовой механики, также считаются теориями скрытых параметров; например {{нп4|Стохастическая квантовая механика|стохастическая механика|4=Stochastic quantum mechanics}} [[Эдвард Нельсон|Эдварда Нельсона]].

== "Бог не играет в кости" ==
В июне 1926 года [[Борн, Макс|Макс Борн]] опубликовал статью «Zur Quantenmechanik der Stoßvorgänge» ("Квантовая механика явлений столкновения") в научном журнале ''[[Zeitschrift für Physik]]'', в которой он был первым, кто ясно изложил вероятностную интерпретацию квантовой [[Волновая функция|волновой функции,]] которая ранее в том же году была представлена [[Шрёдингер, Эрвин|Эрвином Шредингером]]. Борн заключил статью следующим образом: <blockquote> Здесь возникает вся проблема детерминизма. С точки зрения квантовой механики нет такой величины, которая в каждом отдельном случае казуально фиксирует последствия столкновения; но также экспериментально у нас пока нет оснований полагать, что существуют некоторые внутренние свойства атома, которые обусловливают определенный исход для столкновения. Должны ли мы надеяться позже обнаружить такие свойства ... и определить их в отдельных случаях? Или мы должны верить, что согласие теории и эксперимента - относительно невозможности предписания условий для причинной эволюции - является заранее установленной гармонией, основанной на несуществовании таких условий? Я сам склонен отказаться от детерминизма в мире атомов. Но это философский вопрос, для которого одни только физические аргументы решающими не являются. </blockquote> Борновская интерпретация волновой функции была подвергнута критике Шредингером, который ранее пытался интерпретировать ее в реальных физических терминах, но ответ [[Эйнштейн, Альберт|Альберта Эйнштейна]] стал одним из самых ранних и самых известных утверждений о том, что квантовая механика неполна: <blockquote> Квантовая механика очень достойна внимания. Но внутренний голос говорит мне, что это пока еще не верный путь. Теория многое даёт, но вряд ли приближает нас к секретам Старого. Я в любом случае убежден, что ''Он'' не играет в кости.<ref>{{книга |заглавие=The Born–Einstein letters: correspondence between Albert Einstein and Max and Hedwig Born from 1916–1955, with commentaries by Max Born |год=1971 |издательство={{Нп3|Macmillan Inc.|Macmillan|en|Macmillan Inc.}} (2004 ed.) |страницы=91 |язык=en}}</ref> </blockquote> [[Бор, Нильс|Нильс Бор]] отреагировал на более позднее высказывание Эйнштейна на эту же тему, посоветовав ему "перестать говорить Богу, что ему делать".<ref>This is a common paraphrasing. Bohr recollected his reply to Einstein at the 1927 [[Solvay Congress]] in his essay "Discussion with Einstein on Epistemological Problems in Atomic Physics", in ''Albert Einstein, Philosopher–Scientist'', ed. Paul Arthur Shilpp, Harper, 1949, p. 211: "...in spite of all divergencies of approach and opinion, a most humorous spirit animated the discussions. On his side, Einstein mockingly asked us whether we could really believe that the providential authorities took recourse to dice-playing ("''ob der liebe Gott würfelt''"), to which I replied by pointing at the great caution, already called for by ancient thinkers, in ascribing attributes to Providence in everyday language." Werner Heisenberg, who also attended the congress, recalled the exchange in ''Encounters with Einstein'', Princeton University Press, 1983, p. 117,: "But he [Einstein] still stood by his watchword, which he clothed in the words: 'God does not play at dice.' To which Bohr could only answer: 'But still, it cannot be for us to tell God, how he is to run the world.'"</ref>

== Ранние варианты теорий скрытых параметров ==
Вскоре после того, как Эйнштейн сделал свой знаменитый комментарий "Бог не играет в кости", он попытался сформулировать детерминированное контрпредложение для квантовой механики, представив доклад на заседании [[Прусская академия наук|Академии наук]] в Берлине 5 мая 1927 года под названием "Bestimmt Schrödinger's Wellenmechanik die Bewegung eines Systems vollständig oder nur im Sinne der Statistik?" ("Определяет ли волновая механика Шредингера движение системы полностью или только в статистическом смысле?").<ref>[http://alberteinstein.info/vufind1/Record/EAR000034338 Albert Einstein Archives] {{Wayback|url=http://alberteinstein.info/vufind1/Record/EAR000034338 |date=20160304054543 }} reel 2, item 100</ref><ref>{{Cite web|url=https://ac.els-cdn.com/S1355219896000159/1-s2.0-S1355219896000159-main.pdf?_tid=06ae7b37-6825-472b-8be3-f515851ab7f8&acdnat=1544206721_2e803b8f2bcddf0b2244b9437c009c33|title=Einstein’s 1927 Unpublished Hidden-Variable Theory: Its Background,Context and Significance|website=ac.els-cdn.com|accessdate=2018-12-07}}{{Недоступная ссылка|date=Февраль 2020 |bot=InternetArchiveBot }}</ref> Однако, когда эта статья готовилась к публикации в журнале академии, Эйнштейн решил отозвать ее, возможно, потому, что обнаружил, что вопреки своему намерению это подразумевало {{нп4|Сепарабельное состояние|несепарабельность|4=Separable state}} [[Квантовая запутанность|запутанных]] систем, которую он считал абсурдом.<ref>{{книга |год=2011 |заглавие=The Quantum Story: A History in 40 Moments |ссылка=https://archive.org/details/quantumstory00jbag |место=New York |издательство=[[Издательство Оксфордского университета|Oxford University Press]] |страницы=[https://archive.org/details/quantumstory00jbag/page/n136 116]—117 |ref=Baggott |язык=en |автор=Baggott, Jim}}</ref>

На [[Сольвеевские конгрессы|Пятом Сольвеевском конгрессе]], состоявшемся в Бельгии в октябре 1927 года, на котором присутствовали все ведущие физики-теоретики той эпохи, [[Де Бройль, Луи|Луи де Бройль]] представил [[Теория волны-пилота|свою собственную версию детерминированной теории скрытых параметров]], очевидно, не зная о неудачной попытке Эйнштейна в начале года. В его теории каждая частица имела связанную, скрытую "пилотную волну", которая служила для направления ее траектории в пространстве. Теория была предметом критики на Конгрессе, в частности, [[Паули, Вольфганг|Вольфганга Паули]], на который де Бройль не дал адекватного ответа. Де Бройль вскоре отказался от этой теории.

== Декларация полноты квантовой механики и спор Бора – Эйнштейна ==
{{Main|Дискуссия Бора и Эйнштейна}}
Также на Пятом Сольвеевском конгрессе Макс Борн и [[Гейзенберг, Вернер|Вернер Гейзенберг]] выступили с докладом, в котором кратко изложили последние теоретические разработки в области квантовой механики. В конце презентации они заявили: <blockquote> Пока мы считаем ... квантово-механический подход к электромагнитному полю ... еще не законченным, мы считаем квантовую механику замкнутой теорией, фундаментальные физические и математические предпосылки которой более не подвержены какой-либо модификации.... По вопросу о 'корректности закона причинности' мы придерживаемся такого мнения: если учесть только эксперименты, которые лежат в области нашего текущего приобретенного физического и квантово-механического опыта, предположение об индетерминизме, принимаемое за основу, согласуется с опытом.<ref>Max Born and Werner Heisenberg, "Quantum mechanics", proceedings of the Fifth Solvay Congress.</ref> </blockquote> Хотя нет никаких свидетельств того, что Эйнштейн отреагировал на Борна и Гейзенберга во время технических сессий Пятого Сольвеевского конгресса, он поставил под сомнение полноту квантовой механики во время неформальных дискуссий, представив [[мысленный эксперимент]], призванный продемонстрировать, что квантовая механика не может быть полностью верной. То же самое он сделал во время Шестого Сольвеевского конгресса, состоявшегося в 1930 году. Считается, что оба раза [[Бор, Нильс|Нильс Бор]] успешно защитил квантовую механику, обнаружив ошибки в аргументах Эйнштейна.

== ЭПР-парадокс ==
{{Main|Парадокс Эйнштейна — Подольского — Розена}}
Споры между Бором и Эйнштейном, по сути, завершились в 1935 году, когда Эйнштейн наконец озвучил то, что считается его лучшим аргументом против полноты квантовой механики. [[Парадокс Эйнштейна — Подольского — Розена|Эйнштейн, Подольский и Розен]] предложили свое определение "полного" описания как единственного, которое однозначно определяет значения всех его измеримых свойств.<ref>{{статья |заглавие=Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete? |издание=[[Physical Review]] |том=47 |страницы=777—780 |doi=10.1103/physrev.47.777 |язык=en |тип=journal |автор=A.; Einstein |год=1935}}</ref> Позже Эйнштейн суммировал свои аргументы следующим образом: <blockquote> Рассмотрим механическую систему, состоящую из двух подсистем ''A'' и ''B,'' которые взаимодействуют друг с другом только в течение ограниченного времени. Пусть дана функция ''ψ'' [т.е. [[волновая функция]]] до их взаимодействия. Тогда уравнение Шредингера даст ''ψ-''функцию после взаимодействия. Давайте теперь выясним физическое состояние системы ''A'' путем измерений как можно более полно. Тогда квантовая механика позволяет нам определить ''ψ-''функцию системы ''B'' из проведенных измерений и из ''ψ-''функции полной системы. Это определение, однако, дает результат, который зависит от того, какие из физических величин (наблюдаемых) ''A'' были измерены (например, координаты или импульс). Поскольку после взаимодействия может быть только одно физическое состояние ''B'', которое не должно зависеть от конкретного измерения, которое мы выполняем над системой ''А'' отдельно от ''Б,'' можно сделать вывод, что функция ''ψ'' не однозначно согласована с физическим состоянием. Эта координация нескольких функций ''ψ'' на то же физическое состояние системы ''В'' еще раз показывает, что функция ''ψ'' не может быть (полным) описанием физического состояния единой системы.<ref>{{статья |заглавие=Physics and Reality |издание=Journal of the Franklin Institute |том=221 |язык=und |автор=Einstein A. |год=1936}}</ref> </blockquote> Бор ответил на вызов Эйнштейна следующим образом: <blockquote> [Аргументация] Эйнштейна, Подольского и Розена содержит двусмысленность в отношении значения выражения "без какого-либо нарушения системы". ... На этом этапе [т. е., например, при измерении частицы, которая является частью [[Квантовая запутанность|запутанной]] пары], по существу, возникает вопрос о влиянии на те самые условия, которые определяют возможные типы предсказаний относительно будущего поведения системы. Поскольку эти условия представляют собой неотъемлемый элемент описания любого явления, к которому можно надлежащим образом присоединить термин "физическая реальность", мы видим, что аргументация упомянутых авторов не оправдывает их вывод о том, что квантово-механическое описание является по существу неполным".<ref>{{статья |заглавие=Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality be Considered Complete? |издание=[[Physical Review]] |том=48 |номер=8 |страницы=700 |ссылка=http://prola.aps.org/pdf/PR/v48/i8/p696_1 |doi=10.1103/physrev.48.696 |bibcode=1935PhRv...48..696B |язык=en |тип=journal |автор=Bohr N. |год=1935}}</ref> </blockquote> Бор здесь решает определить "физическую реальность" как ограниченную феноменом, который сразу же можно наблюдать произвольно выбранной и явно определенной техникой, используя свое собственное специальное определение термина "феномен". Он написал в 1948 году: <blockquote> В качестве более подходящего способа можно настойчиво отстаивать ограничение использования слова ''феномен'' для ссылки исключительно на наблюдения, полученные при определенных обстоятельствах, включая описание всего эксперимента.<ref>{{статья |заглавие=On the notions of causality and complementarity |издание={{Нп3|Dialectica}} |том=2 |номер=3—4 |страницы=312—319 [317] |doi=10.1111/j.1746-8361.1948.tb00703.x |язык=en |автор={{Нп3|Bohr N.|Bohr N.||Niels Bohr}} |год=1948 |тип=journal}}</ref><ref>[[:en:Léon Rosenfeld|Rosenfeld, L.]] (). 'Niels Bohr's contribution to epistemology', pp.&nbsp;522–535 in ''Selected Papers of Léon Rosenfeld'', Cohen, R.S., Stachel, J.J. (editors), D. Riedel, Dordrecht, {{ISBN|978-90-277-0652-2}}, p.&nbsp;531: "Moreover, the complete definition of the phenomenon must essentially contain the indication of some permanent mark left upon a recording device which is part of the apparatus; only by thus envisaging the phenomenon as a closed event, terminated by a permanent record, can we do justice to the typical wholeness of the quantal processes."</ref> </blockquote> Это, конечно, противоречило определению, используемому в работе Эйнштейна — Подольского — Розена, а именно: <blockquote> ''Если без какого-либо нарушения системы мы можем с уверенностью предсказать (то есть с вероятностью, равной единице) значение физической величины, то существует элемент физической реальности, соответствующий этой физической величине.'' [Курсив в оригинале]<ref name="EPR" /> </blockquote>

== Теорема Белла ==
В 1964 году [[Белл, Джон Стюарт|Джон Стюарт Белл]] в своей знаменитой [[Неравенства Белла|теореме]] показал, что, если существуют локальные скрытые параметры, можно провести определенные эксперименты с [[Квантовая запутанность|квантовой запутанностью]], в которых результат будет удовлетворять [[Неравенства Белла|неравенству Белла]]. Если, с другой стороны, статистические корреляции, возникающие в результате квантовой запутанности, не могут быть объяснены локальными скрытыми параметрами, неравенство Белла будет нарушено. Другой [[теоремы запрета|теоремой запрета]], касающейся теорий скрытых параметров, является {{нп4|Теорема Кохена – Спекера|теорема Кохена – Спекера|4=Kochen–Specker theorem}} .

Такие физики, как [[Аспе, Ален|Ален Аспект]] и Пол Квиат, провели {{нп4|Эксперименты по проверке неравенств Белла|эксперименты|4=Bell test experiments}}, в которых были обнаружены нарушения этого неравенства вплоть до 242 стандартных отклонений<ref>{{статья |заглавие=Ultrabright source of polarization-entangled photons |издание=[[Physical Review|Physical Review A]] |том=60 |номер=2 |страницы=R773—R776 |doi=10.1103/physreva.60.r773 |bibcode=1999PhRvA..60..773K |arxiv=quant-ph/9810003 |язык=en |тип=journal |автор=Kwiat P. G. et al. |год=1999}}</ref> (высокая достоверность). Это исключает локальные теории скрытых параметров, но не исключает нелокальные. Теоретически, могут быть {{нп4|Пробелы в экспериментах по проверке неравенств Белла|экспериментальные проблемы|4=Loopholes in Bell test experiments}}, которые влияют на достоверность экспериментальных результатов.

Нобелевский лауреат [[’т Хоофт, Герард|Герард ’т Хоофт]] оспорил достоверность теоремы Белла на основе возможности [[супердетерминизм]]а и предложил некоторые идеи для построения локальных детерминированных моделей.<ref>G 't Hooft, ''The Free-Will Postulate in Quantum Mechanics'' ; ''Entangled quantum states in a local deterministic theory''</ref>

== Теория скрытых параметров Бома ==
Принимая во внимание справедливость теоремы Белла, любая детерминированная теория скрытых параметров, которая [[Непротиворечивость|согласуется]] с [[Квантовая механика|квантовой механикой,]] должна быть [[Принцип локальности|нелокальной]], поддерживая существование мгновенных или сверхсветовых корреляций между физически разделенными объектами. Самая известная в настоящее время теория скрытых параметров, "причинная" интерпретация физика и философа [[Бом, Дэвид|Дэвида Бома]], первоначально опубликованная в 1952 году, это ''нелокальная'' теория скрытых параметров. Бом неосознанно заново открыл (и расширил) идею, предложенную (и заброшенную) Луи де Бройлем в 1927 году, поэтому эту теорию обычно называют "теорией де Бройля — Бома". Бом предлагал рассматривать не только квантовую частицу, например, электрон, но и скрытую "направляющую волну", которая управляет его движением. Таким образом, в этой теории электроны являются совершенно определенно частицами — при проведении [[Опыт Юнга|двухщелевого эксперимента]] его траектория проходит только через одну щель, а не через обе. Кроме того, пролетаемая щель выбирается не случайно, а управляется (скрытой) направляющей волной, в результате чего и наблюдается волновая картина. Поскольку место, откуда вылетают частицы в двухщелевом эксперименте, неизвестно, начальное положение частицы является скрытым параметром.

Такая точка зрения не противоречит идее локальных событий, которая используется как в классическом атомизме, так и в [[Теория относительности|теории относительности,]] поскольку [[Теория относительности|теория]] Бома (и квантовая механика) все еще локально причинна (то есть перемещение информации все еще ограничено скоростью света), но позволяет существовать нелокальным корреляциям. Это указывает на более [[Холизм|целостную]] точку зрения, взаимопроникающий и взаимодействующий мир. Действительно, сам Бом подчеркивал целостный аспект квантовой теории в последние годы своей жизни, когда он заинтересовался идеями [[Кришнамурти, Джидду|Джидду Кришнамурти]].

В интерпретации Бома (нелокальный) {{нп4|Квантовый потенциал|квантовый потенциал|4=Quantum potential}} представляет собой имплицитный (скрытый) порядок, который организует частицу и который сам может быть результатом еще одного имплицитного порядка: ''сверхпланового порядка,'' который образует поле.<ref>David Pratt: [http://www.theosophy-nw.org/theosnw/science/prat-boh.htm "David Bohm and the Implicate Order"] {{Wayback|url=http://www.theosophy-nw.org/theosnw/science/prat-boh.htm |date=20110806095416 }}. Appeared in ''Sunrise magazine'', February/March 1993, Theosophical University Press</ref> В настоящее время теория Бома считается одной из многих [[Интерпретация квантовой механики|интерпретаций квантовой механики,]] которые дают [[Научный реализм|реалистическую]], а не просто [[Позитивизм|позитивистскую]], интерпретацию квантово-механическим вычислениям. Некоторые считают, что это самая простая теория для объяснения квантовых явлений.<ref>Michael K.-H. Kiessling: "Misleading Signposts Along the de Broglie–Bohm Road to Quantum Mechanics", ''Foundations of Physics'', volume 40, number 4, 2010, pp. 418–429 ([http://www.springerlink.com/content/u2158604267m241m/ abstract]{{Недоступная ссылка|date=Февраль 2020 |bot=InternetArchiveBot }})</ref> Тем не менее, она является теорией скрытых параметров.<ref>"While the testable predictions of Bohmian mechanics are isomorphic to standard Copenhagen quantum mechanics, its underlying hidden variables have to be, in principle, unobservable. If one could observe them, one would be able to take advantage of that and signal faster than light, which – according to the special theory of relativity – leads to physical temporal paradoxes." J. Kofler and A. Zeiliinger, "Quantum Information and Randomness", ''European Review'' (2010), Vol. 18, No. 4, 469–480.</ref> Основным справочником по теории Бома сегодня является его книга (совместно с [[Василий Хейли|Бэзилом Хейли]]), опубликованная посмертно.<ref>D. Bohm and B. J. Hiley, ''[https://books.google.com/books?isbn=041512185X The Undivided Universe]'', Routledge, 1993, {{ISBN|0-415-06588-7}}.</ref>

Возможная слабость теории Бома заключается в том, что некоторые (в том числе Эйнштейн, Паули и Гейзенберг) считали, что она выглядит надуманной.<ref>{{статья |заглавие=On some early objections to Bohm's theory |издание=International Studies in the Philosophy of Science |том=17 |страницы=8—24 |ссылка=http://publish.uwo.ca/~wmyrvold/Bohm.pdf/ |doi=10.1080/02698590305233 |язык=und |автор=Wayne C. Myrvold |год=2003 |archiveurl=https://web.archive.org/web/20140702002502/http://publish.uwo.ca/~wmyrvold/Bohm.pdf |archivedate=2014-07-02 }}</ref> (На самом деле, Бом думал, что это его первоначальная формулировка теории.<ref name="Bohm1957">{{книга |заглавие=Causality and Chance in Modern Physics |год=1957 |издательство=Routledge & Kegan Paul and D. Van Nostrand |isbn=0-8122-1002-6 |страницы=110 |язык=und |автор=David Bohm}}</ref>) Она была специально разработана, чтобы давать предсказания, которые во всех деталях идентичны традиционной квантовой механике.<ref name="Bohm1957" /> Первоначальная цель Бома состояла не в том, чтобы сделать серьезное встречное предложение, а просто в том, чтобы продемонстрировать, что теории со скрытыми параметрами действительно возможны<ref name="Bohm1957" /> (таким образом, он сформулировал возражение на известное доказательство [[Нейман, Джон фон|Джона фон Неймана,]] которое, как обычно полагают, демонстрирует, что невозможна никакая детерминированная теория, воспроизводящая статистические предсказания квантовой механики). Бом сказал, что считает его теорию неприемлемой как физическую теорию из-за  существования направляющей волны не в трехмерном пространстве, а в абстрактном многомерном конфигурационном пространстве<ref name="Bohm1957" />. Он надеялся, что теория приведет к новому и приемлемому пониманию и экспериментам;<ref name="Bohm1957" /> его целью было не излагать детерминистическую, механическую точку зрения, а скорее показать, что можно приписать свойства нижележащей реальности, в отличие от традиционного подхода к квантовой механике<ref>B. J. Hiley: [http://www.bbk.ac.uk/tpru/BasilHiley/History_of_Bohm_s_QT.pdf ''Some remarks on the evolution of Bohm's proposals for an alternative to quantum mechanics''] {{Wayback|url=http://www.bbk.ac.uk/tpru/BasilHiley/History_of_Bohm_s_QT.pdf |date=20191104211251 }}, 30 January 2010</ref>.

== Последние разработки ==
В августе 2011 года [[Роджер Колбек]] и [[Ренато Реннер]] опубликовали доказательство того, что любое расширение квантово-механической теории, будь то использование скрытых параметров или нет, не может обеспечить более точный прогноз результатов, исходя из предположения, что наблюдатели могут свободно выбирать настройки измерения.<ref name="Colbeck-Renner2011">{{статья |заглавие=No extension of quantum theory can have improved predictive power |том=2 |номер=8 |издание=[[Nature Communications]] |doi=10.1038/ncomms1416 |bibcode=2011NatCo...2E.411C |arxiv=1005.5173 |страницы=411 |язык=en |тип=journal |автор=Roger Colbeck |год=2011 |издательство=[[Nature Publishing Group]] }}</ref> Колбек и Реннер пишут: "В настоящей работе мы ... исключили возможность того, что любое расширение квантовой теории (необязательно в форме локальных скрытых параметров) может помочь предсказать результаты любого измерения любого квантового состояния. В этом смысле мы показываем следующее: в предположении, что параметры измерений можно свободно выбирать, квантовая теория действительно полна".

В январе 2013 года [[Гирарди, Джанкарло|Джанкарло Жирарди]] и [[Раффаэле Романо]] описали модель, которая "при другом предположении о свободном выборе [...] нарушает [утверждение Колбека и Реннера] почти для всех состояний двухчастичной двухуровневой системы, возможным экспериментально проверяемым способом".<ref name="GhirardiRomano2013">{{статья |заглавие=Onthological models predictively inequivalent to quantum theory |arxiv=1301.2695 |bibcode=2013PhRvL.110q0404G |doi=10.1103/PhysRevLett.110.170404 |том=110 |номер=17 |издание=[[Physical Review Letters]] |pmid=23679689 |язык=en |тип=journal |автор=Giancarlo Ghirardi |год=2013}}</ref>

== См. также ==
{{кол}}
* {{нп4|Локальная теория скрытых параметров|4=Local hidden-variable theory}} 
* [[Неравенства Белла]] 
* [[Опыт Аспе]]
* {{нп4|Эксперименты по проверке неравенства Белла|4=Bell test experiments}} 
* [[Квантовая механика]] 
* [[Теория де Бройля — Бома|Интерпретация Бома]] 
* {{нп4|Качественная модель Спеккена|4=Spekkens toy model}}
{{кол|конец}}

== Примечания ==
{{Примечания}}

== Литература ==
* {{Книга:Физическая энциклопедия||автор=Г. Я. Мякишев|статья=Скрытые параметры|ссылка=http://www.femto.com.ua/articles/part_2/3696.html|страницы=}}
* {{книга
 | автор = [[Холево, Александр Семенович|Холево А. С.]]
 | заглавие = Статистическая структура квантовой механики и скрытые параметры
 | место = М.
 | издательство  = Знание
 | год = 1985
 | страниц = 32
 | isbn = 
 | ref = Холево
 }}

{{ВС}}

[[Категория:Квантовая механика]]
[[Категория:Квантовые измерения]]