Парадокс субмарины

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск

Парадо́кс субмари́ны (иногда называемый парадо́ксом Архиме́да или парадо́ксом Са́ппли) — мысленный эксперимент в рамках теории относительности Эйнштейна, приводящий к трудноразрешимому парадоксу.

Согласно специальной теории относительности Эйнштейна с точки зрения неподвижного наблюдателя размеры объекта, движущегося со скоростью, близкой к скорости света, уменьшаются в направлении движения. Однако с точки зрения объекта, напротив, именно неподвижные наблюдатели кажутся короче.

Если предположить, что некая субмарина движется под водой с околосветовой скоростью, неподвижным наблюдателям она покажется сжавшейся. Плотность её, соответственно, должна увеличиться, что непременно потянет её на дно. Но со стороны объекта — находящегося на борту субмарины экипажа — всё воспринималось бы с точностью до наоборот: «бегущая» вода вокруг них сжимается, а значит становится более плотной и выталкивает лодку на поверхность.

В 1989 году Джеймс Саппли разрешил парадокс с использованием специальной теории относительности. В честь него эту задачу называют также «Парадокс Саппли».

В 2003 году бразилец Джордж Матсас из Сан-Паулу рассмотрел этот парадокс, используя общую теорию относительности. У обоих учёных вывод был одинаков: субмарина будет погружаться.

Учёные объясняют парадокс по-разному. На слои и на лодку действует масса факторов, требующих обязательного учёта для успешного решения этого парадокса. Здесь и увеличение воздействия гравитации на лодку, которая потянет её вниз, и искажение формы слоёв воды вверх (они «задираются» с точки зрения субмарины из-за нарушения одновременности начала ускорения).

Суть решения[править | править исходный текст]

Всё рассмотрение можно вести в рамках специальной теории относительности, переходя в движущуюся с ускорением систему отсчёта (в которой удобно ввести координаты Риндлера). Проще, однако, рассмотреть всё из инерциальной системы отсчёта, где ускорение жидкости вызывается какой-либо причиной, например, жидкость электрически заряжена и находится в электрическом поле, либо её подпирает ускоренно движущаяся стенка. Важно, что эта причина не ускоряет субмарину — например, подводная лодка нейтральна, либо не контактирует со стенкой. Ограничимся начальным моментом времени, когда жидкость покоится, а скорость субмарины равна 0 для «неподвижного» случая, и v (с соответствующим \gamma=1/\sqrt{1-v^2/c^2}) для «движущегося».

С точки зрения инерциальных наблюдателей ускорение подводной лодки (не важно, в покое или в движении) вызывается передачей импульса от молекул жидкости к молекулам подводной лодки — это микроскопическое определение давления. Эта передача пропорциональна площади поверхности жидкости, контактирующей с субмариной, и соответственно уменьшается в \gamma раз при сокращении подводной лодки из-за её движения. Поэтому передача импульса равна \frac{dp_0}{dt} для «неподвижной» субмарины, и \frac{dp}{dt}=\frac{1}{\gamma}\frac{dp_0}{dt} для «движущейся». Теперь несложно вычислить ускорения, получаемые субмаринами в начальный момент: для «неподвижной» подлодки это будет величина, по условию совпадающая с ускорением жидкости

a_0=\frac{1}{m}\frac{dp_0}{dt},

где m — масса субмарины, а для «движущейся»

a=\frac{1}{\gamma m}\frac{dp}{dt}=\frac{1}{\gamma^2 m}\frac{dp_0}{dt}=\frac{a_0}{\gamma^2},

где учтено, что подводная лодка ускоряется перпендикулярно направлению своего движения. Как видно, ускорение «движущейся» субмарины меньше, чем покоящейся — она затонет.

Теперь рассмотрим ситуацию в системе отсчёта, где подлодка «неподвижна», но двигается жидкость. Плотность жидкости из-за её релятивистского сокращения возрастёт, что увеличит силу Архимеда в \gamma раз, то есть передача импульса станет равна \frac{dp'}{dt'}=\gamma\frac{dp_0}{dt}, что вызовет ускорение субмарины

a_s'=\frac{1}{m}\frac{dp'}{dt'}=\gamma a_0.

Однако при переходе в эту инерциальную систему отсчёта ускорение жидкости также изменится. Выделив в жидкости некоторый уровень, имеем в исходной системе его уравнение движения z=a_0t^2/2, а в новой, согласно преобразованиям Лоренца для месторасположения подводной лодки x=vt \Rightarrow t=\gamma t', получаем z'=z=a_0t^2/2=a_0\gamma^2t'^2/2=a't'^2/2, то есть ускорение уровня жидкости, измеряемое с субмарины, равно a_l'=\gamma^2 a_0. Оно больше ускорения подлодки — она затонет.

Точно такой же результат получается, если взять правильное уравнение гиперболического движения z=c/a\sqrt{c^2+a^2t^2}-c^2/a+z_0 вместо приближённого, верного лишь вблизи t=0 z=a_0t^2/2. Есть ещё некоторый эффект, связанный с нарушением одновременности ускорения различных частей жидкости относительно системы отсчёта субмарины, но он может быть сведён к пренебрежимо малой величине выбором малого ускорения и/или размера субмарины в направлении движения (см. работу Матсаса для подробного разбора).

Ссылки[править | править исходный текст]