Произвольный разрыв

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск

Произвольный разрыв — произвольный скачок параметров сплошной среды, то есть ситуация, когда слева от некоторой поверхности заданы одни параметры состояния среды (к примеру, в газовой динамике — плотность, температура и скорость — (\rho_1,T_1,\vec v_1), а справа — другие (\rho_2,T_2,\vec v_2). При нестационарном движении среды поверхности разрыва не остаются неподвижными, их скорость может не совпадать со скоростью движения среды.

Физически произвольный разрыв не может существовать в течение конечного времени — это потребовало бы нарушения уравнений динамики. По этой причине, если в какой-то ситуации возникло состояние, описываемое произвольным разрывом, оно сразу же по возникновении начинает распадаться — см. задача Римана о распаде произвольного разрыва. При этом, в зависимости от того, в какой среде происходит явление, и как соотносятся между собой значения переменных состояния по разные стороны от разрыва, могут возникнуть различные комбинации нормальных разрывов и волн разрежения.

Условия[править | править исходный текст]

ниже квадратными скобками обозначена разность величин по разные стороны поверхности

На поверхностях разрыва должны выполняться определенные соотношения:

  1. На поверхности разрыва должен быть непрерывен поток вещества. Поток газа через элемент поверхности разрыва, отнесенный на единицу площади, должен быть одинаковым по величине по разные стороны от поверхности разрыва, то есть должно выполняться условие
    \left[ \rho u_x \right] = 0
      Направление оси x выбрано нормальным к поверхности разрыва.
  2. Должен быть непрерывным поток энергии, то есть должно выпол-няться условие
    \left[ \rho u_x \left( \frac{u^2}{2} + \varepsilon \right) \right] = 0
  3. Должен быть непрерывен поток импульса, должны быть равны силы, с которыми действуют друг на друга газы по обеим сторонам поверхности разрыва. Так как вектор нормали направлен по оси x, то непрерывность x-компоненты потока импульса приводит к условию
    \left[ p + \rho u_x^2 \right] = 0
    • Непрерывность z и y-компонент дает
    \left[ \rho u_x u_y \right] = 0 и \left[ \rho u_x u_z \right] = 0

Уравнения выше представляют полную систему граничных условий на поверхности разрыва. Из них можно сделать вывод о существовании двух типов поверхностей разрыва.

Тангенциальные разрывы[править | править исходный текст]

Через поверхность разрыва нет потока вещества


\begin{cases}
\rho_1 u_{1x} = \rho_2 u_{2x}  = 0 \\
\rho_1, \rho_2 \neq 0
\end{cases}
\Rightarrow \qquad u_{1x} =  u_{2x} = 0 \qquad  \Rightarrow  p_1 = p_2

Таким образом, на поверхности разрыва в этом случае непрерывны нормальная компонента скорости и давление газа. Тангенциальные скорости u_z, u_y и плотность могут испытывать произвольный скачок. Такие разрывы называются тангенциальными.


Контактные разрывы — частный случай тангенциальных разрывов. Скорость непрерывна. Плотность испытывает скачок, а с ней и другие термодинамические величины за исключением давления.

Ударные волны[править | править исходный текст]

Во втором случае поток вещества, а с ним и величины отличны от нуля. Тогда из условий:


\left[    \rho u_x \right]  =   0; \qquad
 \left[   \rho u_x u_y \right] =   0 ; \qquad
  \left[  \rho  u_x u_z \right]  =  0

имеем:

\left[ u_y \right] =0 \quad    и    \quad \left[ u_z \right] = 0

тангенциальная скорость непрерывна на поверхности разрыва. Плотность, давление, а с ними и другие термодинамические величины испытывают скачок, причем скачки этих величин связаны соотношениями — условиями разрыва.

Из


\left[ \rho u_x \left( \frac{u^2}{2} + \varepsilon \right) \right];

 \left[ u_y \right] = 0;

 \left[ u_z \right] = 0

получим


\left[    \rho u_x \right]  =   0; 
\qquad
 \left[  \frac{u_x^2}{2} + \varepsilon \right] =   0;
\qquad
  \left[  p + \rho u_x^2  \right]  =  0

Разрывы этого типа называют ударными волнами.

Скорость распространения разрыва[править | править исходный текст]

Для вывода соотношений на движущихся разрывах можно воспользоваться уравнениями


\begin{cases} 
	\begin{array}{lll}
		\oint\limits_{\partial \Omega} (\rho\;d\,x - \rho u\;d\,t )& = & 0 \\
		\oint\limits_{\partial \Omega} (\rho u \;d\,x - (p + \rho u^2)\;d\,t )& = & 0 \\
		\oint\limits_{\partial \Omega} (E\;d\,x - (p + E)\;d\,t )& = & 0 \\
	\end{array} 
\end{cases}

полученными с помощью метода Годунова. Она же:

 \oint\limits_{\partial \Omega} (q dx -  f d t)  = 0

Газодинамический разрыв в одномерном нестационарном случае геометрически представляет собой кривую в плоскости. Построим контрольный объем возле разрыва так чтобы две стороны контура, охватывающего этот объем, располагались параллельно разрыву по обеим сторонам разрыва, а две другие стороны были перпендикулярны разрыву. Записывая систему для данного контрольного объема, затем стягивая боковые стороны к нулю и пренебрегая величиной интеграла на этих сторонах, получим с учетом направления обхода контура и знаков приращений координат и вдоль сторон примыкающих к разрыву:

 \int\limits_{1-2} (q dx -  f d t) - \int\limits_{3-4} (q dx -  f d t) = 0

Значит

 \int\limits_{1-2} (q \frac{d x}{d t} -  f ) - \int\limits_{3-4} (q \frac{d x}{d t} -  f ) = 0

Величина D = \frac{d x}{d t} — скорость распространения разрыва

Соотношения на разрыве[править | править исходный текст]

Переходя к аппроксимациям интегралов по методу прямоугольников и используя обозначения для скачков величин на разрыве, получим систему соотношений:

 
 \left[\rho \right]D -  \left[\rho u \right] = 0;
 
  \left[\rho u \right]D -  \left[p + \rho u^2 \right] = 0;
 
 \left [E \right]D -  \left[u(E + p)\right] = 0;

Примеры[править | править исходный текст]

Граница между двумя соударяющимися телами в момент соударения, в дальнейшем, в силу неустойчивости, произвольный разрыв распадается на два нормальных разрыва, движущихся в противоположные стороны.