Опыт Физо

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск

Опыт Физо́ — опыт по определению скорости света в движущихся средах (телах), осуществлённый в 1851 Луи Физо [1] [2]. Опыт демонстрирует эффект релятивистского сложения скоростей.

Сложение скоростей в рамках теории Относительности[править | править вики-текст]

Если c — скорость света в вакууме, а n — показатель преломления, то скорость света в неподвижной среде равна c'=c/n. Если среда двигается относительно лабораторной системы отсчёта, со скоростью u, то скорость света будет равна:

 V = \frac {c' \pm  u} {1 \pm  c' u/c^2} \approx \frac {c}{n} \pm  \left ( 1- \frac {1} {n^2} \right ) u,

где приближённое равенство записано в первом порядке по u. В опыте Физо в качестве среды выступала вода, текущая со скоростью u=7 м/c [3].

Первоначально, такая зависимость скорости света V от скорости среды и коэффициента преломления интерпретировалась в рамках классического сложения скоростей. В этом случае результат эксперимента можно объяснить, если считать, что свет частично увлекается средой ~V = c' \pm \alpha u, где ~\alpha=1 - 1 / n^2 — коэффициент увлечения, а знаки «+» и «-» соответствуют одинаковым и противоположным направлениям распространения света и движения среды. Подобное частичное увлечение было получено в 1818 г.Френелем и в дальнейшем возникало в электронной теории Xенрика Лоренца.

В рамках теории относительности нет необходимости в гипотезе частичного увлечения. Фактически свет полностью «увлекается» средой, а результат опыта Физо свидетельствует о неклассическом (релятивистском) сложении скоростей. Таким образом, опыт сыграл важную роль при построении электродинамики движущихся сред и явился одним из экспериментальных обоснований теории относительности Эйнштейна.

Схема опыта[править | править вики-текст]

Схема опыта Физо

Луч от источника разделяется полупрозрачной пластинкой на два луча, один из которых, отражаясь от зеркал, проходит через текущую в трубах воду по направлению её движения, а другой — против её движения. После этого оба луча попадают в интерферометр, где и наблюдается интерференционная картина. Измерения производились сначала при неподвижной воде, а затем — при движущейся. По смещению интерференционных полос определялась разность времён прохождения лучей в движущейся и неподвижной среде, а следовательно, и величина ~\alpha.

Интерпретация опыта в теории Лоренца[править | править вики-текст]

Согласно электронной теории Лоренца, эффект увлечения света движущейся средой обусловлен следующим: индуцированные проходящей волной диполи среды дают вторичное излучение, которое при движении среды увлекается вместе с диполями. Значение ее при этом должно определяться отношением поляризационного тока ~\partial P / \partial t = [(\varepsilon- 1)/4\pi] \times \partial E/ \partial t к току смещения ~\partial D/ \partial t = \varepsilon \partial E / \partial t (здесь Р, Е, D — векторы поляризации, напряжённости электрического поля, электрической индукции, \varepsilon — диэлектрическая проницаемость среды):

 \alpha = \frac {\partial P / \partial t} { \partial D / \partial t } \approx \frac {\varepsilon - 1} { \varepsilon } =  1 - \frac { 1 } { n^2 }

Теория Лоренца частичного увлечения света водой имеет только историческое значение. Для последовательного описания опыта Физо необходима специальная теория относительности.

См. также[править | править вики-текст]

Литература[править | править вики-текст]

  1. Fizeau, H. (1851). «Sur les hypothèses relatives à l’éther lumineux». Comptes Rendus 33: 349–355.
  2. Fizeau, H. (1859). «Sur les hypothèses relatives à l’éther lumineux». Ann. De Chim. Et de Phys. 57: 385–404.
  3. Сацункевич И. С. Экспериментальные корни специальной теории относительности. — 2-е изд. — М.: УРСС, 2003. — С. 128-130. — 176 с. — ISBN 5-354-00497-7.

Ссылки[править | править вики-текст]