Несимметричные теории гравитации

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Несимметричная теория гравитации[1] (НТГ) Джона Моффата представляет собой вариант классической теории гравитации, который предлагает объяснение загадке темной материи.

В общей теории относительности гравитационное поле характеризуется симметричным тензором ранга 2, известным как метрический тензор. Возможность обобщения метрического тензора рассматривалась многими, в том числе Эйнштейном. В общем случае (произвольный несимметричный) тензор всегда можно разложить на симметричную и антисимметричную части. Так как электромагнитное поле характеризуется антисимметричным тензором ранга 2, то существует очевидная возможность для построения единой теории в виде несимметричного тензора, состоящего из симметричной части, представляющей гравитацию, и антисимметричной части, представляющей электромагнетизм. Исследования в этом направлении в конечном счете оказались безуспешными — желаемой классической единой теории поля не было найдено.

В 1979 году Моффат заметил,[2] что антисимметричная часть обобщенного метрического тензора не обязательно должна представлять электромагнетизм; она может представлять собой некий новый гипотетический вид взаимодействия. Позднее, в 1995 году, Моффат отметил,[1] что поле, соответствующее антисимметричной части, не обязательно должно быть безмассовым, как это имеет место в случае с электромагнитным (а также гравитационным) взаимодействием.

В своем первоначальном виде теория может быть нестабильной, хотя это было показано только для линеаризованного варианта теории.[3][4]

В приближении слабого поля, когда взаимодействие между полями не принимается во внимание, НТГ характеризуется симметричным тензорным полем ранга 2 (представляющим гравитацию), антисимметричным тензорным полем, а также константой, характеризующей массу антисимметричного тензорного поля. Было найдено, что антисимметричное тензорное поле должно удовлетворять уравнениям Максвелла-Прока для массивного антисимметричного тензорного поля. Это привело Моффата к предложению Метрической-Кососимметрично-Тензорной теории гравитации (Metric Skew Tensor Gravity) (MSTG),[5] в которой кососимметрическое тензорное поле постулируется как часть гравитационного действия.

Новая версия MSTG, в которой кососимметрическое тензорное поле было заменено векторным полем, называется Скаляр-Тензор-Векторной теорией гравитации  (англ.) (Scalar-tensor-vector gravity) (STVG). STVG, как и Модифицированная ньютоновская динамика (MOND) Мордехая Милгрома, предлагает вариант объяснения наблюдаемых пологих кривых вращения галактик.

Примечания[править | править код]

  1. 1 2 J. W. Moffat. Nonsymmetric Gravitational Theory (неопр.) // Phys.Lett. B. — 1995. — Т. 355. — С. 447—452. — DOI:10.1016/0370-2693(95)00670-G.
  2. J. W. Moffat. New theory of gravitation (англ.) // Phys. Rev. D : journal. — 1979. — Vol. 19. — P. 3554—3558. — DOI:10.1103/PhysRevD.19.3554.
  3. S. Ragusa. Nonsymmetric Theory of Gravitation (англ.) // Phys. Rev. D : journal. — 1997. — Vol. 56. — P. 864—873. — DOI:10.1103/PhysRevD.56.864.
  4. Janssen T., Prokopec T. Problems and hopes in nonsymmetric gravity (англ.) // J. Phys. A (англ.) : journal. — 2007. — Vol. 40. — P. 7067—7074. — DOI:10.1088/1751-8113/40/25/S63.
  5. J. W. Moffat. Gravitational Theory, Galaxy Rotation Curves and Cosmology without Dark Matter (англ.) // Journal of Cosmology and Astroparticle Physics (англ.) : journal. — Vol. 5. — P. 3. — DOI:10.1088/1475-7516/2005/05/003.

См. также[править | править код]