Плотность тока

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск
Плотность тока
\vec j
Размерность

L−2I

Единицы измерения
СИ

А/м2

Примечания

векторная величина

Связь между током и плотностью тока

Пло́тность то́ка — векторная физическая величина, имеющая смысл силы тока, протекающего через элемент поверхности единичной площади[1]. Например, при равномерном распределении плотности тока и всюду ортогональности её плоскости сечения, через которое вычисляется или измеряется ток, величина вектора плотности тока:

j = |\vec j| = \frac{I}{S},

где I - сила тока через поперечное сечение проводника площадью S (также см.рисунок).

Иногда речь может идти о скалярной[2] плотности тока, в таких случаях под ней подразумевается именно та величина j, которая приведена в формуле.

В общем случае:

I = |\iint\limits_S (\vec j , \vec{dS})| = |\iint\limits_S j_n dS|,

где j_n — нормальная (ортогональная) составляющая вектора плотности тока по отношению к элементу поверхности площадью dS; вектор \vec{dS} - специально вводимый вектор элемента поверхности, ортогональный элементарной площадке и имеющий абсолютную величину, равную её площади, позволяющий записать подынтегральное выражение как обычное скалярное произведение.

Как видим из этого определения, сила тока есть поток вектора плотности тока через некую заданную фиксированную поверхность.

В простейшем предположении, что все носители тока (заряженные частицы) двигаются с одинаковым вектором скорости  \vec v и имеют одинаковые заряды q (такое предположение может иногда быть приближенно верным; оно позволяет лучше всего понять физический смысл плотности тока), а концентрация их n,

 \vec j = n q \vec v

или

 \vec j = \rho \vec v,

где \rho - плотность заряда этих носителей.

Направление вектора  \vec j соответствует направлению вектора скорости  \vec v , с которой движутся заряды, создающие ток, если q положительно.

В реальности даже носители одного типа движутся вообще говоря и как правило с различными скоростями. Тогда под \vec v следует понимать среднюю скорость.

В сложных системах (с различными типами носителей заряда, например, в плазме или электролитах)

\vec j = \sum_i n_i q_i \vec v_i,

то есть вектор плотности тока есть сумма плотностей тока по всем типам подвижных носителей; где n_i\,\! - концентрация частиц каждого типа, q_i\,\! - заряд частицы данного типа, \vec v_i - вектор средней скорости частиц этого типа.

Выражение для общего случая может быть записано также через сумму по всем индивидуальным частицам:

\vec j = \sum_i q_i \vec v_i

Сама формула почти совпадает с формулой, приведенной чуть выше, но теперь индекс суммирования i означает не номер типа частицы, а номер каждой индивидуальной частицы, не важно, имеют они одинаковые заряды или разные, при этом концентрации оказываются уже не нужны.

Плотность тока и мощность[править | править исходный текст]

Работа, совершаемая электрическим полем над носителями тока, характеризуется, очевидно[3], плотностью мощности [энергия/(время• объем)]:

w = \vec E \cdot \vec j,

где точкой обозначено скалярное произведение.

Чаще всего эта мощность рассеивается в среду в виде тепла, но вообще говоря она связана с полной работой электрического поля и часть ее может переходить в другие виды энергии, например такие, как энергия того или иного вида излучения, механическая работа (особенно - в электродвигателях) и т.д.

Закон Ома[править | править исходный текст]

В линейной и изотропной проводящей среде плотность тока связана с напряжённостью электрического поля в данной точке по закону Ома:

\vec j = \sigma\vec E

где \sigma\  — удельная проводимость среды, \vec E — напряжённость электрического поля. Или:

\vec j = \frac{1}{\rho}\vec E,

где \rho\  — удельное сопротивление.


В линейной анизотропной среде имеет место такое же соотношение, однако удельная электропроводность \sigma в этом случае вообще говоря должна рассматриваться как тензор, а умножение на нее - как умножение вектора на матрицу.

Формула для работы электрического поля (плотности ее мощности)

w = \vec E \cdot \vec j,

вместе с законом Ома принимает для изотропной электропроводности вид:

w = \sigma E^2 = \frac{j^2}{\sigma} \equiv \rho j^2,

где \sigma и \rho - скаляры, а для анизотропной:

w = \vec E \sigma \vec E = \vec j \rho \vec j,

где подразумевается матричное умножение (справа налево) вектора-столбца на матрицу и на вектор-строку, а тензор \sigma и тензор \rho порождают соответствующие квадратичные формы.

4-вектор плотности тока[править | править исходный текст]

В теории относительности вводится четырёхвектор плотности тока (4-ток), составленный из объёмной плотности заряда ρ и 3-вектора плотности тока \vec{j}:

J^{\mu}=(c\rho, \vec{j}).

4-ток является прямым и естественным обобщением понятия плотности тока на четырехмерный пространственно-временной формализм и позволяет, в частности, записывать уравнения электродинамики в ковариантном виде[4].

Примечания[править | править исходный текст]

  1. Тур А. В., Яновский В. В. Плотность электрического тока // Физическая энциклопедия / Гл. ред. А. М. Прохоров. — М.: Большая Российская энциклопедия, 1992. — Т. 3. — С. 639. — 672 с. — 48 000 экз. — ISBN 5-85270-019-3
  2. Чаще в таких случаях она даже не называется явно скаляром, но просто не упоминается ее векторный характер.
  3. Это прямо следует из формул, приведенных выше вкупе с определением работы или с формулой мощности P = \vec F \cdot \vec v.
  4. достаточно красивом и компактном.