Вакуум квантовой теории поля

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к навигации Перейти к поиску

Вакуум квантовой теории поля — (также называется квантовый вакуум или вакуумное состояние) это квантовое состояние в квантовой теории поля с минимально возможной энергией. Как правило, он не содержит физических частиц. «Нулевое поле» иногда используется как синоним вакуумного состояния отдельного квантованного поля.

Согласно современному пониманию того, что называется состоянием вакуума или квантовым вакуумом, это «ни в коем случае не простое пустое пространство». [1][2] Согласно квантовой теории поля, физический вакуум на самом деле не является пустым пространством, а содержит появляющиеся, взаимодействующие и исчезающие виртуальные электромагнитные волны и частицы.[3][4][5] [6] Виртуальные процессы в вакууме проявляются в ряде наблюдаемых эффектов при взаимодействии реальных элементарных частиц с вакуумом,[7] как со своего рода физической «средой», в которой они движутся.[8]

Первым вакуумом квантовой теории поля, теория которого была разработана в 30-е годы, а в конце 1940-х и начале 1950-х годов переформулирована Фейнманом, Томонагой и Швингером, которые совместно получили Нобелевскую премию за эту работу в 1965 году, был вакуум КЭД квантовой электродинамики.[9]

В настоящее время электромагнитное взаимодействие и слабое взаимодействие объединены (только при очень высоких энергиях) в теории электрослабого взаимодействия.

Стандартная модель является обобщением КЭД, включающим все известные элементарные частицы и их взаимодействия (кроме гравитации). Квантовая хромодинамика (или КХД) — это часть Стандартной модели, которая имеет дело с сильным взаимодействием, и вакуум КХД[en] является вакуумом квантовой хромодинамики. Он исследуется на Большом адронном коллайдере и Релятивистском коллайдере тяжелых ионов, и его свойства связаны с так называемой вакуумной структурой сильных взаимодействий.[10]

Ненулевое ожидаемое значение[править | править код]

Если квантовую теорию поля можно точно описать с помощью теория возмущений, то свойства вакуума аналогичны свойствам основного состояния квантово-механического гармонического осциллятора, или, точнее, основного состояния при измерениях. В этом случае ожидаемое значение вакуума (VEV) любого оператор поля исчезает. Для квантовых теорий поля, в которых теория возмущений разрушается при низких энергиях (например, квантовая хромодинамика или теория БКШ cверхпроводимости) полевые операторы могут иметь не исчезающее ожидаемое значение вакуума, называемое конденсатом. В теории Стандартной модели ненулевое ожидаемое значение вакуума поля Хиггса, возникающее вследствие спонтанного нарушения симметрии является механизмом, с помощью которого другие поля приобретают массу.

Энергия[править | править код]

Состояние вакуума связано с нулевой энергией, (эквивалентная состоянию с наименьшей возможной энергией) которая проявляется в физически измеримых эффектах. Один из этих эффектов, эффект Казимира, может быть обнаружен в лабораторных условиях. В физической космологии энергия космологического вакуума представляется как космологическая постоянная. Фактически, энергия кубического сантиметра пустого пространства была рассчитана образно как одна триллионная эрг (или 0,6 эВ).[11] Фундаментальное требование, предъявляемое ко всякой потенциальной Теории всего заключается в том, что энергия состояния квантового вакуума должна объяснять физически наблюдаемую космологическую постоянную.

Симметрия[править | править код]

В релятивистской теории поля вакуум инвариантен относительно преобразований Пуанкаре, что следует из аксиом Уайтмана[en], но также может быть доказано непосредственно, без использования этих аксиом.[12]

Инвариантность Пуанкаре подразумевает, что только скалярные комбинации полевых операторов имеют не исчезающие ВОЗ. ВОЗ может нарушить некоторые внутренние симметрии лагранжиана теории поля. В этом случае вакуум имеет меньшую симметрию, чем позволяет теория, и можно сказать, что произошло спонтанное нарушение симметрии. См. механизм Хиггса, стандартная модель.


Нелинейная диэлектрическая проницаемость[править | править код]

Ожидается, что квантовые поправки к уравнениям Максвелла приведут к крошечному нелинейному члену электрической поляризации в вакууме, в результате чего полевая электрическая диэлектрическая проницаемость отклонится от номинального значения вакуумной диэлектрической проницаемости.[13] Эти теоретические разработки описаны, например, в работах Дитриха и Гиса.[6]

Теория квантовой электродинамики предсказывает, что вакуум КЭД должен проявлять небольшую нелинейность, так что в присутствии очень сильного электрического поля диэлектрическая проницаемость увеличивается на крошечную величину по отношению к . Более того, и что было бы легче наблюдать (но все равно очень сложно!), Так это то, что сильное электрическое поле изменит эффективную проницаемость свободного пространства, став анизотропным со значением чуть ниже в направлении электрического поля и немного превышающим в перпендикулярном направлении, тем самым проявляя двойное лучепреломление для электромагнитной волны, движущейся в направлении, отличном от направления электрического поля. Эффект похож на эффект Керра, но без присутствия материи.[14]

Эта крошечная нелинейность может быть интерпретирована в терминах виртуального рождения пар электрон-позитрон [15]

По прогнозам, требуемое электрическое поле будет огромным, около В/м, известного как предел Швингера; была оценена эквивалентная постоянная Керра, которая примерно в 1020 раз меньше постоянной Керра воды. Также были предложены объяснения дихроизма из физики элементарных частиц, за пределами квантовой электродинамики.[16] Экспериментально измерить такой эффект очень сложно,[17] and has not yet been successful.


Виртуальные частицы[править | править код]

Наличие виртуальных частиц может быть строго основано на свойстве некоммутативности квантованных электромагнитных полей[en]. Некоммутативность означает, что, хотя средние значения полей исчезают в квантовом вакууме, их отклонения не исчезают.[18] Термин «флуктуация вакуума» относится к дисперсии напряженности поля в состоянии минимальной энергии,[19] и наглядно описывается посредством «виртуальных частиц».[20]

Иногда предпринимаются попытки дать интуитивную картину виртуальных частиц или флуктуаций, основанную на принципе неопределенности энергии и времени Гейзенберга:

(при этом и являются изменениями энергии и времени соответственно;  — это точность измерения энергии, а  — время, затраченное на измерение, а  — редуцированная постоянная Планка), утверждая, что короткое время жизни виртуальных частиц позволяет «заимствовать» большие энергии из вакуума и, таким образом, позволяет генерировать частицы в течение короткого времени.[21] Хотя понятие виртуальных частиц является общепринятым, эта интерпретация соотношения неопределенности между энергией и временем не является общепринятой.[22][23]

Одной из проблем является использование соотношения неопределенности, ограничивающего точность измерений, как если бы неопределенность времени определяла «бюджет» для заимствования энергии . Другой проблемой является значение «времени» в этом отношении, поскольку энергия и время (в отличие, например, от координаты q и импульса p) не удовлетворяют каноническому соотношению коммутации (например, ).[24]

Были разработаны различные схемы для построения наблюдаемой, которая имеет некоторую временную интерпретацию и все же удовлетворяет каноническому соотношению коммутации с энергией.[25][26] В связи с этой проблемой обсуждается множество различных подходов к принципу неопределенности энергии и времени[26]

Физическая природа квантового вакуума[править | править код]

Согласно Астриду Ламбрехту (2002): «Когда человек освобождает пространство от всей материи и понижает температуру до абсолютного нуля, он создает в мысленном эксперименте состояние квантового вакуума.» [1]

Согласно Фаулеру и Гуггенхайму[en] (1939/1965), третий закон термодинамики может быть точно сформулирован следующим образом:

Ни одной процедурой, какой бы идеализированной она ни была, невозможно свести любую физическую систему к абсолютному нулю за конечное число операций.[27] (См также.[28][29][30])

Взаимодействие фотон-фотон может происходить только за счет взаимодействия с вакуумным состоянием какого-либо другого поля, например, через электронно-позитронное вакуумное поле Дирака; это связано с понятием поляризации вакуума.[31] СогласноМилонни[en] (1994): «… все квантовые поля имеют энергии нулевой точки и флуктуации вакуума.»[32]

Это означает, что для каждого вида поля (рассматриваемого в концептуальном отсутствии других полей) такого как электромагнитное поле, электрон-позитронное поле Дирака и так далее существует соответствующий ему вид квантового вакуума. Согласно Милонни (1994), некоторые из эффектов, приписываемых вакууму электромагнитного поля может иметь несколько физических интерпретаций, некоторые из которых более общеприняты, чем другие. притяжение Казимира между незаряженными проводящими пластинами часто предлагается в качестве примера эффекта вакуумного электромагнитного поля. Швингер, ДеРаад и Милтон (1978) цитируются Милонни (1994) как обоснованные, хотя и нетрадиционные, объяснения эффекта Казимира с помощью модели, в которой «вакуум рассматривается как действительно состояние со всеми физическими свойствами, равными нулю.»[33][34]

В этой модели наблюдаемые явления объясняются как влияние движения электронов на электромагнитное поле, называемое эффектом поля источника. Милонни пишет:

Основная идея здесь будет заключаться в том, что сила Казимира может быть получена только из исходных полей даже в совершенно обычной КЭД,… Милонни приводит подробные аргументы в пользу того, что измеримые физические эффекты, обычно приписываемые электромагнитному полю вакуума, не могут быть объяснены только этим полем, но дополнительно требуют вклада собственной энергии электронов или их радиационной реакции. Он пишет: «Реакция излучения и

вакуумные поля-это два аспекта одного и того же, когда речь заходит о физических интерпретациях различных процессов КЭД, включая лэмбовский сдвиг, силы Ван-дер-Ваальса и эффекты Казимира.»[35]

Эта точка зрения также изложена Джеффом (2005): «Силу Казимира можно рассчитать без учёта флуктуаций вакуума, и, как и все другие наблюдаемые эффекты в КЭД, она исчезает, когда постоянная тонкой структуры стремится к нулю.» [36]

Обозначения[править | править код]

Состояние вакуума записывается как или . Вакуумное ожидаемое значение (см. также среднее[en]) любого поля должно быть записано как .

См. также[править | править код]

Ссылки и примечания[править | править код]

  1. 1 2 Astrid Lambrecht. Observing mechanical dissipation in the quantum vacuum: an experimental challenge; in Laser physics at the limits / Hartmut Figger ; Dieter Meschede ; Claus Zimmermann. — Berlin/New York : Springer, 2002. — P. 197. — ISBN 978-3-540-42418-5.
  2. Christopher Ray. Time, space and philosophy. — London/New York : Routledge, 1991. — P. Chapter 10, p. 205. — ISBN 978-0-415-03221-6.
  3. А. П. Мартыненко Вакуум в современной квантовой теории // Соросовский образовательный журнал, том 7, № 5, 2001
  4. AIP Physics News Update,1996
  5. Physical Review Focus Dec. 1998
  6. 1 2 Walter Dittrich. Probing the quantum vacuum: perturbative effective action approach / Walter Dittrich, Gies H. — Berlin : Springer, 2000. — ISBN 978-3-540-67428-3.
  7. Вакуум физический // Физический энциклопедический словарь. — М., Большая Российская энциклопедия, 1995. — с. 61
  8. Боголюбов Н. Н., Ширков Д. В. Введение в теорию квантованных полей. — М., Наука, 1957. — с. 139
  9. Историческое обсуждение см., например Quantum electrodynamics (QED) // Historical Encyclopedia of Natural and Mathematical Sciences / Ari Ben-Mena?em. — 5th. — Springer, 2009. — Vol. 1. — P. 4892 ff. — ISBN 978-3-540-68831-0. Подробную информацию о Нобелевской премии и Нобелевских лекциях этих авторов см. The Nobel Prize in Physics 1965. Nobelprize.org. Дата обращения: 6 февраля 2012.
  10. Jean Letessier. Hadrons and Quark-Gluon Plasma / Jean Letessier, Johann Rafelski. — Cambridge University Press, 2002. — P. 37 ff. — ISBN 978-0-521-38536-7.
  11. Sean Carroll, Sr Research Associate — Physics, California Institute of Technology, June 22, 2006 C-SPAN broadcast of Cosmology at Yearly Kos Science Panel, Part 1
  12. Bednorz, Adam (November 2013). “Relativistic invariance of the vacuum”. The European Physical Journal C. 73 (12): 2654. arXiv:1209.0209. Bibcode:2013EPJC...73.2654B. DOI:10.1140/epjc/s10052-013-2654-9. Неизвестный параметр |s2cid= (справка)
  13. David Delphenich (2006), Nonlinear Electrodynamics and QED, arΧiv:hep-th/0610088 
  14. Mourou, G. A., T. Tajima, and S. V. Bulanov, Optics in the relativistic regime; § XI Nonlinear QED, Reviews of Modern Physics vol. 78 (no. 2), 309—371 (2006) pdf file.
  15. Klein, James J. and B. P. Nigam, Birefringence of the vacuum, Physical Review vol. 135, p. B1279-B1280 (1964).
  16. Holger Gies; Joerg Jaeckel; Andreas Ringwald (2006). “Polarized Light Propagating in a Magnetic Field as a Probe of Millicharged Fermions”. Physical Review Letters. 97 (14): 140402. arXiv:hep-ph/0607118. Bibcode:2006PhRvL..97n0402G. DOI:10.1103/PhysRevLett.97.140402. PMID 17155223. Неизвестный параметр |s2cid= (справка); Символ переноса строки в |title= на позиции №63 (справка)
  17. Davis; Joseph Harris; Gammon; Smolyaninov & Kyuman Cho (2007), Experimental Challenges Involved in Searches for Axion-Like Particles and Nonlinear Quantum Electrodynamic Effects by Sensitive Optical Techniques, arΧiv:0704.0748 [hep-th] 
  18. Myron Wyn Evans. Modern nonlinear optics, Volume 85, Part 3 / Myron Wyn Evans, Stanislaw Kielich. — John Wiley & Sons, 1994. — P. 462. — «Для всех состояний поля, которые имеют классический аналог, квадратурные отклонения поля также больше или равны этому коммутатору..». — ISBN 978-0-471-57548-1.
  19. David Nikolaevich Klyshko. Photons and nonlinear optics. — Taylor & Francis, 1988. — P. 126. — ISBN 978-2-88124-669-2.
  20. Milton K. Munitz. Cosmic Understanding: Philosophy and Science of the Universe. — Princeton University Press, 1990. — P. 132. — «The spontaneous, temporary emergence of particles from vacuum is called a "vacuum fluctuation".». — ISBN 978-0-691-02059-4.
  21. Например, см. P. C. W. Davies. [The accidental universe. — Cambridge University Press, 1982. — P. 106. — ISBN 978-0-521-28692-3.
  22. Более простанное описание содержится в Jonathan Allday. Quarks, leptons and the big bang. — 2nd. — CRC Press, 2002. — P. 224 ff. — «The interaction will last for a certain duration ?t. This implies that the amplitude for the total energy involved in the interaction is spread over a range of energies ?E.». — ISBN 978-0-7503-0806-9.
  23. Эта идея "заимствования" привела к предложениям использовать энергию нулевой точки вакуума в качестве бесконечного резервуара и множеству точек зрения по поводу этой интерпретации. См., например, Moray B. King. Quest for zero point energy: engineering principles for 'free energy' inventions. — Adventures Unlimited Press, 2001. — P. 124 ff. — ISBN 978-0-932813-94-7.
  24. Величины, удовлетворяющие каноническому правилу коммутации, считаются несовместимыми наблюдаемыми, что означает, что они могут быть измерены одновременно только с ограниченной точностью. См. Kiyosi Ito. § 351 (XX.23) C: Canonical commutation relations // Encyclopedic dictionary of mathematics. — 2nd. — MIT Press, 1993. — P. 1303. — ISBN 978-0-262-59020-4.
  25. Paul Busch. §III.4: Energy and time // Operational quantum physics / Paul Busch, Marian Grabowski, Pekka J. Lahti. — Springer, 1995. — P. 77ff. — ISBN 978-3-540-59358-4.
  26. 1 2 См. обзор Paul Busch. Chapter 3: The Time–Energy Uncertainty Relation // Time in Quantum Mechanics / J.G. Muga ; R. Sala Mayato ; I.L. Egusquiza. — 2nd. — Springer, 2008. — Vol. 734. — P. 73–105. — ISBN 978-3-540-73472-7. — doi:10.1007/978-3-540-73473-4_3.
  27. Fowler, R., Guggenheim, E.A. (1965). Statistical Thermodynamics. A Version of Statistical Mechanics for Students of Physics and Chemistry, reprinted with corrections, Cambridge University Press, London, page 224.
  28. Partington, J.R. (1949). An Advanced Treatise on Physical Chemistry, volume 1, Fundamental Principles. The Properties of Gases, Longmans, Green and Co., London, page 220.
  29. Wilks, J. (1971). The Third Law of Thermodynamics, Chapter 6 in Thermodynamics, volume 1, ed. W. Jost, of H. Eyring, D. Henderson, W. Jost, Physical Chemistry. An Advanced Treatise, Academic Press, New York, page 477.
  30. Bailyn, M. (1994). A Survey of Thermodynamics, American Institute of Physics, New York, ISBN 0-88318-797-3, page 342.
  31. Jauch, J.M., Rohrlich, F. (1955/1980). The Theory of Photons and Electrons. The Relativistic Quantum Field Theory of Charged Particles with Spin One-half, second expanded edition, Springer-Verlag, New York, ISBN 0-387-07295-0, pages 287—288.
  32. Milonni, P.W. (1994). The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics, Academic Press, Inc., Boston, ISBN 0-12-498080-5, page xv.
  33. Milonni, P.W. (1994). The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics, Academic Press, Inc., Boston, ISBN 0-12-498080-5, page 239.
  34. Schwinger, J.; DeRaad, L.L.; Milton, K.A. (1978). “Casimir effect in dielectrics”. Annals of Physics. 115 (1): 1—23. Bibcode:1978AnPhy.115....1S. DOI:10.1016/0003-4916(78)90172-0.
  35. Milonni, P.W. (1994). The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics, Academic Press, Inc., Boston, ISBN 0-12-498080-5, page 418.
  36. Jaffe, R.L. (2005). Casimir effect and the quantum vacuum, Phys. Rev. D 72: 021301(R), http://1–5.cua.mit.edu/8.422_s07/jaffe2005_casimir.pdf (недоступная ссылка)

Дальнейшее чтение[править | править код]

Ссылки[править | править код]