Волновое сопротивление

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск

Волновое сопротивление — характеристика среды распространения волнового возмущения.

Справедливо для волнового сопротивления в длинных линиях:

Z_0 = {U_m \over I_m}, где

~Z_0 — волновое сопротивление линии,
~U_m — амплитуда напряжения в линии,
~I_m — амплитуда силы тока в линии,

В бесконечно длинных линиях нагрузка имеет чисто активный характер, поэтому энергия, запасаемая в индуктивности и ёмкости, одинаковая.

{L_1 X I_m^2 \over 2} = {C_1 X U_m^2 \over 2}, где

~L_1 — погонная индуктивность,
~C_1 — погонная ёмкость,
~X — часть линии,
~U_m — амплитуда напряжения в линии,
~I_m — амплитуда силы тока в линии,

Поэтому волновое сопротивление в бесконечно длинных линиях определяется погонными индуктивностью и ёмкостью:

{\sqrt{L_1 \over C_1}} = {U_m \over I_m} = Z_0

Волновое сопротивление среды — отношение амплитуд электрического и магнитного полей электромагнитных волн, распространяющихся в среде:

Z = {E_0^-(x) \over H_0^- (x)}

Если волновое сопротивление двух сред, имеющих границу раздела, одинаковы, то на этой границе не происходит отражения электромагнитных волн, даже если диэлектрическая и магнитная проницаемости в средах различны.