Уравнения мелкой воды

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск
 Просмотр этого шаблона  Механика сплошных сред
BernoullisLawDerivationDiagram.svg
Сплошная среда
См. также: Портал:Физика
Результат решения уравнений мелкой воды для бассейна. Поверхность воды возмущается пятью всплесками, которые вызывают поверхностные волны, распространяющиеся по поверхности и отражающиеся от стенок бассейна

Уравнения мелкой воды (известные также как уравнения Сен-Венана (англ.)русск. в линейной форме) — система гиперболических дифференциальных уравнений в частных производных, которая описывает потоки под поверхностью жидкости.

Уравнения получаются[1] путём интегрирования по глубине уравнений Навье — Стокса при условии, что горизонтальный масштаб много больше вертикального. При этом условии из закона неразрывности следует, что вертикальные скорости в жидкости малы, вертикальные градиенты давления близки к нулю, а горизонтальные градиенты вызываются неровностью поверхности жидкости и горизонтальные скорости одинаковы по всей глубине. При интегрировании по вертикали вертикальные скорости уходят из уравнений.

Хотя вертикальные скорости отсутствуют в уравнениях мелкой воды, они не обязательно равны нулю. Это важно, поскольку вертикальная скорость не может быть равна нулю, например, при изменении глубины акватории. Нулевой вертикальной скорости соответствует только случай плоского дна. Когда горизонтальные скорости получены, вертикальные скорости выводятся из уравнения непрерывности.

Ситуации, когда глубина акватории много меньше горизонтальных размеров, достаточно обычна, поэтому уравнения мелкой воды находят широкое применение. Они используются с учётом кориолисовых сил при моделировании атмосферы и океана как упрощение системы примитивных уравнений, описывающих потоки в атмосфере.

Уравнения мелкой воды учитывают только один вертикальный уровень, поэтому они не могут описывать факторы, меняющиеся с глубиной. Тем не менее, когда динамика потоков в вертикальном направлении относительно проста, вертикальные изменения могут быть отделены от горизонтальных, и состояние такой системы можно описать несколькими системами уравнений для мелкой воды.

Уравнения[править | править вики-текст]

Консервативная форма[править | править вики-текст]

Уравнения мелкой воды выводятся из уравнений сохранения массы и импульса (уравнения Навье — Стокса), которые справедливы для общего случая, в том числе в ситуациях, когда условия мелкой воды не выполняются. Без учёта сил Кориолиса, трения и вязкости уравнения принимают вид:


\begin{align}
\frac{\partial \eta }{\partial t} + \frac{\partial (\eta u)}{\partial x} + \frac{\partial (\eta v)}{\partial y} & = 0\\[3pt]
\frac{\partial (\eta u)}{\partial t}+ \frac{\partial}{\partial x}\left( \eta u^2 + \frac{1}{2}g \eta^2 \right) + \frac{\partial (\eta u v)}{\partial y} & = 0\\[3pt]
\frac{\partial (\eta v)}{\partial t} + \frac{\partial (\eta uv)}{\partial x} + \frac{\partial}{\partial y}\left(\eta v^2 + \frac{1}{2}g \eta ^2\right) & = 0.
\end{align}

Неконсервативная форма[править | править вики-текст]

Уравнения могут быть записаны для скоростей. Поскольку скорости не входят в фундаментальные законы сохранения, эти уравнения не описывают явления типа гидравлического удара или гидравлического прыжка.


\begin{align}
\frac{Du}{Dt} - f v& = -g \frac{\partial \eta}{\partial x} - b u,\\[3pt]
\frac{Dv}{Dt} + f u& = -g \frac{\partial \eta}{\partial y} - b v,\\[3pt]
\frac{\partial \eta}{\partial t}& = - \frac{\partial}{\partial x} \Bigl( u \left( H + \eta \right) \Bigr) - 
\frac{\partial}{\partial y} \Bigl(v \left( H + \eta \right) \Bigr),
\end{align}

где

~u — скорость вдоль оси x;
~v — скорость вдоль оси y;
~H — средняя высота поверхности жидкости;
~\eta — отклонение давления в горизонтальной плоскости от среднего значения;
~g — ускорение свободного падения;
~f параметр Кориолиса, равный на Земле ~2 \Omega \sin \varphi;
~\Omega — угловая скорость вращения Земли вокруг оси (~\pi /12 радиан/час);
~\varphi — географическая широта;
~b — коэффициет вязкого сопротивления.

Применение в моделировании[править | править вики-текст]

Уравнения мелкой воды можно применять для моделирования волн Волны Россби и Кельвина (англ.)русск. в атмосфере, реках, озёрах, океанах, а также более мелких водоёмах. таких как бассейны. Для того, чтобы применение уравнений мелкой воды было корректным, горизонтальные размеры акватории должны быть значительно больше глубины. Уравнения мелкой воды пригодны также для моделирования приливов. Приливное движение, имеющее горизонтальные масштабы в сотни километров, могут считаться явлениями мелкой воды, даже если происходят над многокилометровыми океанскими глубинами.

Моделирование возникновения и распространения цунами при помощи уравнений мелкой воды (красная линия; без частотной дисперсии)) и с помощью приближения Буссинеска (синия линия, с частотной дисперсией). Глубина воды составляет 100 м

См. также[править | править вики-текст]

Примечания[править | править вики-текст]

  1. David A. Randall. The Shallow Water Equations (англ.) (6 July 2006). Проверено 17 декабря 2011. Архивировано из первоисточника 6 сентября 2012.

Литература[править | править вики-текст]

  • Темам Р. Уравнения Навье — Стокса. Теория и численный анализ. — 2-е изд. — М.: Мир, 1981. — 408 с.
  • Ландау, Л. Д., Лифшиц, Е. М. Гидродинамика. — Издание 4-е, стереотипное.. — М.: Наука, 1988. — 736 с. — («Теоретическая физика», том VI).
  • Кутепов А. М., Стерман Л. С., Стюшин Н. Г. Гидродинамика и теплообмен при парообразовании. — 3-е изд., испр.. — М.: Высшая школа, 1986. — 448 с.
  • Кутепов А. М., Полянин А. Д., Запрянов З. Д., Вязьмин А. В., Казенин Д. А. Химическая гидродинамика. — М.: Квантум, 1996. — 336 с. — 1500 экз.

Ссылки[править | править вики-текст]